Kokie fizikiniai reiškiniai lemia diodo ištaisymo savybes. Puslaidininkiniai diodai

Lygintuvo PP diodai. Dizaino elementai. CVC. Pagrindiniai parametrai.

OB ir OE perjungimo grandinių kolektoriaus srovių lygtys.

Srovės perdavimo koeficientai, jų santykiai.

1. Lygintuviniai PP diodai.

Lygintuvo diodas skirtas kintamajai įtampai konvertuoti į nuolatinę. Idealus lygintuvas turėtų leisti srovę praeiti vienu poliškumu, bet ne per kitą poliškumą. Puslaidininkinio diodo savybės yra artimos idealaus lygintuvo savybėms, nes jo varža į priekį keliais dydžiais skiriasi nuo varžos atvirkštine kryptimi. Pagrindiniai puslaidininkinio diodo trūkumai yra šie: esant priekiniam poslinkiui, mažų srovių srities buvimas pradinėje sekcijoje ir galutinė varža rs; jei atsitinka priešingai, įvyksta gedimas.

Lygintuvų diodai skirti ištaisyti žemo dažnio kintamąją srovę (mažiau nei 50 kHz).

Dizaino elementai.

Pagal sklaidos lygį galia Diodai išskiriami:

maža galia (ištaisyta srovė ne didesnė kaip 300 mA);

vidutinė galia (ištaisyta srovė nuo 400 mA iki 10 A);

didelės galios (ištaisyta srovė daugiau nei 10 A);

Autorius dizaino- taškas, plokštuminis.

Naudotos puslaidininkinės medžiagos: germanis, silicis, selenas, titanas.

Autorius gamybos būdas: lydinys, difuzija (1 pav.).

Ryžiai. 1. Lygintuvų diodų konstrukcijos.

2 pav. Diodų konstrukcijos pavyzdžiai.

2 paveiksle pavaizduoti skirtingų varžų diodų konstrukcijų pavyzdžiai: (kairė-1,2-maža galia) Rt = (100-200) °/W,
(dešinė-3-vidutinė galia) Rt = 1-10°/W.

Lyginamojo diodo srovės įtampos charakteristika.

3 pav. Lygintuvo diodo I-V charakteristikos.

Elektrotechninėje grandinių su diodais analizėje atskiros srovės-įtampos charakteristikos šakos vaizduojamos kaip tiesios linijos, o tai leidžia pavaizduoti diodą įvairių lygiaverčių grandinių pavidalu. Vienų ar kitų diodų ekvivalentinės grandinės pasirinkimą lemia konkrečios įrenginio, įskaitant diodus, analizės ir skaičiavimo sąlygos.

4.1 pav.

4.2 pav.

Diodo veikimas aktyviajai apkrovai parodytas 4.1 pav. Srovė per diodą apibūdinama jos srovės-įtampos charakteristika id = f(ud), srovė per apkrovos varžą, kadangi jungtis yra nuosekliai, bus lygi srovei per diodą id = in = i ir tai santykis = (u(t) - ud)/Rn galioja . 4.2 paveiksle toje pačioje skalėje pavaizduotos linijos, apibūdinančios abi šias funkcines priklausomybes: diodo srovės-įtampos charakteristikas ir apkrovos charakteristikas.

4.3 pav.

4.3 paveiksle parodyta, kad kuo statesnė diodo charakteristika ir kuo mažesnė silpnos srovės zona ("kulnas"), tuo geresnės diodo ištaisymo savybės. Darbo taško patekimas į priešgedimo sritį lemia ne tik didelės diodo galios išsiskyrimą ir galimą jo sunaikinimą, bet ir taisymo savybių praradimą.

Pagrindiniai parametrai, charakterizuojantys lygintuvų diodus, yra

Didžiausia tiesioginė srovė I pr max (0,01…10 A);

Įtampos kritimas per diodą esant tam tikram tiesioginės srovės vertei I pr

(U pr » 0,3...0,7 V germanio diodams ir U pr » 0,8...1,2 V silicio diodams);

Didžiausia leistina nuolatinė diodo atvirkštinė įtampa yra U arr max ;

Atbulinės eigos srovė I arr esant nurodytai atvirkštinei įtampai U arr (germanio diodų atvirkštinės srovės vertė yra dviem trimis dydžiais didesnė nei silicio diodų) (0,005...150 mA);

Diodo barjerinė talpa, kai jam taikoma tam tikro dydžio atvirkštinė įtampa;

Dažnių diapazonas, kuriame diodas gali veikti be reikšmingo išlygintos srovės sumažėjimo;

Darbinės temperatūros diapazonas (germanio diodai veikia diapazone

60...+70°C, silicio - diapazone -60...+150°C, o tai paaiškinama mažomis silicio diodų atvirkštinėmis srovėmis).

2. Kolektoriaus srovių lygtys.

Sujungimo grandinei su OB.

Idealizuotos išėjimo charakteristikos aktyviuoju režimu išraiška yra tokia:

i KAM =α i E +I KB0 .

Jungimo grandinei su OE.

Idealizuotos išėjimo charakteristikos aktyviuoju režimu išraiška yra tokia:

i KAM =  i B +I KE0 .

Jei emiterio grandinė nutrūksta, tada, veikiant kolektoriaus atvirkštinei įtampai, per kolektoriaus jungtį iš kolektoriaus į pagrindą tekės atvirkštinė srovė. aš KB0. Jo reikšmė nurodyta tranzistoriaus atskaitos duomenyse.

aš KE0 =α· aš KB0- vadinama tranzistoriaus šilumine srove.

Bendra emiterio (CE) grandinė.

Tokia diagrama parodyta 5 pav.

Ryžiai. 5. Tranzistoriaus su bendru emiteriu prijungimo schema

Stiprinamosios tranzistoriaus savybės apibūdinamos vienu iš pagrindinių jo parametrų – statinės bazės srovės perdavimo koeficientu arba statinės srovės stiprinimo koeficientu. β . Kadangi jis turėtų apibūdinti tik patį tranzistorių, jis nustatomas tuščiosios eigos režimu (Rk = 0).

Skaitmeniškai jis lygus:

ties U k-e = konst

Šis koeficientas gali būti lygus dešimtims ar šimtams, tačiau tikrasis koeficientas k i visada yra mažesnis už β, nes įjungus apkrovą kolektoriaus srovė mažėja.

Bendroji bazė (CB) schema.

OB diagrama parodyta 6 paveiksle.

Ryžiai. 6. Tranzistoriaus su bendra baze prijungimo grandinė.

OB grandinės statinis srovės perdavimo koeficientas žymimas α ir nustatomas taip:

ties U k-b = konst

Šis koeficientas visada yra mažesnis nei 1 ir kuo arčiau 1, tuo geresnis tranzistorius.

OB ir OE grandinių srovės perdavimo koeficientų ryšiai yra tokie:

K ib = i k /i e = α, K i e = i k /i b = α./(1- α.)

Koeficientas α > 1 ir yra 49–200.

Puslaidininkinis diodas yra puslaidininkinis įtaisas, turintis vieną p-n sandūrą ir du gnybtus.

Pagal funkcinę paskirtį jie išskiriami:

1) Lygintuvų diodai.

2) Zenerio diodai.

3) Impulsiniai ir aukšto dažnio diodai.

4) Tuneliniai diodai.

5) Varicaps.

Lygintuvų diodai skirtas 50 Hz dažnio kintamajai srovei ištaisyti į nuolatinę srovę. Naudojama pagrindinė elektronų skylės perėjimo savybė – vienpusis laidumas.

Jį sudaro viena p-n jungtis sandariame korpuse su dviem gnybtais. Teigiamos srities gnybtas vadinamas anodu, neigiamos srities gnybtas vadinamas katodu.

19 paveiksle parodyta lygintuvo diodo struktūra.

19 pav. – Lygintuvo diodo struktūra

Diodas elektros grandinėse žymimas pagal 20 pav.

20 pav. Diodo vaizdas elektros grandinėse

Srovės ir įtampos ryšio grafikas vadinamas srovės-įtampos charakteristika (voltų-amperų charakteristika). Lygintuvo diodas turi netiesinę srovės įtampos charakteristiką.

Tiesioginio diodo prijungimo charakteristika iš pradžių turi didelį netiesiškumą, nes Didėjant tiesioginei įtampai, barjerinio sluoksnio varža palaipsniui didėja. Esant tam tikrai įtampai, barjerinis sluoksnis praktiškai išnyksta ir tada charakteristika tampa beveik tiesinė.

Vėl įjungus, srovė smarkiai padidėja. Tai atsitinka dėl staigaus potencialo barjero padidėjimo pn sandūroje, difuzijos srovė smarkiai sumažėja, o dreifo srovė didėja. Tačiau toliau didėjant atvirkštinei įtampai, srovės padidėjimas yra nereikšmingas.

21 paveiksle parodyta lygintuvo diodo srovės-įtampos charakteristika.

21 pav. – Lygintuvo diodo I-V charakteristikos

Lygintuvų diodų parametrai yra reikšmė, apibūdinanti svarbiausias įrenginio savybes.

Yra: statiniai ir ribojantys parametrai.

Statinis: nustatoma pagal statines charakteristikas (žr. 22 pav.).

22 pav. – Papildomos konstrukcijos lygintuvo diodo statiniams parametrams nustatyti

1. Srovės-įtampos charakteristikos nuolydis:

S = DI/DU, mA/V

kur DI – srovės prieaugis;

DU – įtampos prieaugis.

Srovės-įtampos charakteristikos nuolydis parodo, kiek miliamperų pasikeis srovė, kai įtampa padidės 1 voltu.

2. Vidinė diodo varža kintamajai srovei.

Ri = DU/DI, Ohm

3. Diodo atsparumas nuolatinei srovei.

R 0 = U / I, Ohm

Ribinio režimo parametrai:

Jų viršijimas sukelia įrenginio gedimą. Atsižvelgiant į šiuos parametrus, sukonstruojama elektros grandinė.

1. I PR.ADOP - leistina tiesioginės srovės vertė;

2. U REV.ADOP - leistina atvirkštinės įtampos vertė;

3. P RASS – leistina galios sklaida.

Pagrindinis visų puslaidininkinių įtaisų trūkumas yra jų parametrų priklausomybė nuo temperatūros. Didėjant temperatūrai, didėja krūvininkų koncentracija ir didėja pereinamojo laikotarpio laidumas. Atvirkštinė srovė labai padidėja. Kylant temperatūrai, elektros gedimas įvyksta anksčiau. 23 paveiksle parodytas temperatūros poveikis srovės įtampos charakteristikoms.

23 pav. Temperatūros įtaka diodo srovės ir įtampos charakteristikoms

Remdamiesi lygintuvo diodu, galite sukurti paprastą pusės bangos lygintuvo grandinę (žr. 24 pav.).

24 pav. Paprasto lygintuvo schema

Grandinę sudaro transformatorius T, kuris paverčia pradinę įtampą į reikiamos vertės įtampą; Lygintuvo diodas VD, skirtas išlyginti kintamąją srovę, kondensatorius C, skirtas išlyginti bangavimą ir apkrovą Rn.

Fig. 2.9 paveiksle parodyta silicio lygintuvo diodo srovės įtampos charakteristika esant skirtingoms aplinkos temperatūroms.

Įvairių tipų silicio plokštuminių diodų didžiausios leistinos tiesioginės srovės yra 0,1...1600 A. Įtampos kritimas dioduose, esant šioms srovėms, paprastai neviršija 1,5 V. Didėjant temperatūrai, tiesioginis įtampos kritimas mažėja, o tai siejama su potencialaus barjero aukščio sumažėjimas

p–n-perėjimas ir krūvininkų perskirstymas energijos lygiuose.

Silicio diodų srovės-įtampos charakteristikos atvirkštinė šaka neturi atvirkštinės srovės soties skyriaus, nes Atbulinę srovę silicio dioduose sukelia krūvininkų generavimo procesas p–n- perėjimas. Silicio diodų gedimas yra lavininis pobūdis. Todėl gedimo įtampa didėja didėjant temperatūrai. Kai kurių tipų silicio diodams kambario temperatūroje gedimo įtampa gali būti 1500...2000 V.

Silicio lygintuvų diodų veikimo temperatūros diapazonas ribojamas iki – 60…+125 C. Apatinė darbinių temperatūrų riba yra dėl įvairių diodų konstrukcijos elementų tiesinio plėtimosi temperatūrinių koeficientų skirtumo: esant žemai temperatūrai, atsiranda mechaniniai įtempimai, dėl kurių kristalas gali įtrūkti. Mažėjant temperatūrai, taip pat būtina atsižvelgti į tiesioginės įtampos kritimo per diodą padidėjimą, kuris atsiranda dėl potencialo barjero aukščio padidėjimo. p–n- perėjimas.

Viršutinę lygintuvų diodų darbinės temperatūros diapazono ribą lemia staigus lygintuvo pablogėjimas dėl padidėjusios atvirkštinės srovės - taip yra dėl šiluminės krūvininkų susidarymo dėl puslaidininkių atomų jonizacijos. Remiantis tuo, silicio lygintuvų diodų, kaip ir daugumos kitų puslaidininkinių įtaisų, darbinės temperatūros diapazono viršutinė riba yra susieta su šaltinio puslaidininkinės medžiagos pralaidumu.

Fig. 2.10 paveiksle parodyta germanio lygintuvo diodo srovės įtampos charakteristika esant skirtingoms aplinkos temperatūroms.

Germanio diodo tiesioginė įtampa esant didžiausiai leistinai tiesioginei srovei yra beveik du kartus mažesnė nei silicio diodo. Taip yra dėl mažesnio germanio perėjimo potencialo barjero aukščio, kuris yra privalumas, bet, deja, vienintelis.

Germanio diodams būdinga atvirkštinė soties srovė, kuri yra susijusi su atvirkštinės srovės susidarymo mechanizmu - mažumos krūvininkų ištraukimo procesu.

Atvirkštinės srovės tankis germanio dioduose yra daug didesnis, nes Jei visi kiti dalykai yra vienodi, mažumos krūvininkų koncentracija germanyje yra keliomis eilėmis didesnė nei silicyje. Tai lemia tai, kad germanio diodų gedimas yra terminis. Todėl gedimo įtampa mažėja didėjant temperatūrai, o šios įtampos vertės yra mažesnės nei silicio diodų gedimo įtampa.

Germanio diodų darbinės temperatūros diapazono viršutinė riba yra apie 75 C.

Esminė germanio diodų savybė ir jų trūkumas yra tai, kad jie neatlaiko net labai trumpalaikių impulsų perkrovų su atvirkštiniu poslinkiu. p–n- perėjimas. Tai lemia gedimo mechanizmas – terminis gedimas, kuris įvyksta, kai srove yra surišta su didelės specifinės galios išleidimu gedimo vietoje.

Išvardytos silicio ir germanio lygintuvų diodų savybės yra susijusios su originalių puslaidininkių juostos tarpo skirtumu. Iš šio palyginimo aišku, kad lygintuvų diodai, turintys didesnį juostos tarpą, turi reikšmingų savybių ir parametrų pranašumų. Vienas iš tokių atstovų yra galio arsenidas.

Šiuo metu pramoniniu būdu gaminami galio arsenido lygintuvai diodai dar toli gražu nėra optimalūs. Pavyzdžiui, AD112A tipo diodo didžiausia leistina tiesioginė srovė yra 300 mA, kai tiesioginė įtampa yra 3 V. Didelė tiesioginė įtampa yra visų lygintuvų diodų trūkumas. p–n- kurių perėjimai suformuoti medžiagoje su plačiu tarpikliu. Didžiausia leistina atbulinė įtampa šiam diodui yra –50 V. Greičiausiai taip yra dėl to, kad regione p–n-perėjimas yra didelė defektų koncentracija dėl netobulos technologijos.

Galio arsenido lygintuvų diodų privalumai – platus darbinių temperatūrų diapazonas ir geresnės dažninės savybės. Viršutinė AD112A diodų darbinių temperatūrų riba yra 250 C. AD110A galio arsenido diodai gali veikti mažos galios lygintuvuose iki 1 MHz dažnio, o tai užtikrina trumpas šios medžiagos krūvininkų tarnavimo laikas.

Išvados:

1. Didėjant temperatūrai, germanio lygintuvų dioduose atvirkštinė srovė smarkiai padidėja dėl šiluminės srovės padidėjimo.

2. Silicio diodai turi labai mažą šiluminę srovę, todėl gali veikti aukštesnėje temperatūroje ir su mažesne atvirkštine srove nei germanio diodai.

3. Silicio diodai gali veikti esant žymiai didesnei atvirkštinei įtampai nei germanio diodai. Didžiausia leistina nuolatinė atvirkštinė įtampa silicio diodams didėja didėjant temperatūrai iki maksimalios vertės, o germanio diodams ji smarkiai sumažėja.

4. Dėl šių privalumų lygintuvų diodai šiuo metu daugiausia gaminami iš silicio.

Diodas yra netiesinis pasyvus elementas, paprasčiausias įrenginys, pagrįstas puslaidininkiu, turinčiu vieną p-n sandūrą ir du gnybtus. Tai vienas iš pagrindinių elektroninių prietaisų komponentų. Nesigilinus į puslaidininkinėse konstrukcijose vykstančių procesų fiziką, reikia pastebėti, kad jos pagrindinė paskirtis – praleisti srovę viena kryptimi. Diodo gnybtai vadinami anodu ir katodu; rodyklė žymėjime yra anodas ir taip pat nurodo srovės kryptį.

Savybės ir srovės-įtampos charakteristikos

Jei anodui taikoma teigiama įtampa, diodas atsidaro ir gali būti laikomas „viena kryptimi“ veikiančiu laidininku, pasikeitus poliškumui (neigiama įtampa anode), diodas užsidaro. Pažymėtina, kad srovės tekėjimas į priekį šiek tiek sumažina įtampą katode, kurią sukelia puslaidininkių laidumo charakteristikos. Įvairių tipų prietaisų įtampos kritimas yra 0,3–0,8 volto, daugeliu atvejų jo galima nepaisyti.

Diodo elgsena esant skirtingoms tekančios srovės vertėms, taikomos įtampos dydžiui ir poliškumui grafine forma pateikiama kaip puslaidininkinio diodo srovės įtampos charakteristika.

Diagramos dalis, esanti viršutinėje dešinėje dalyje, atitinka srovės kryptį į priekį. Kuo ši šaka yra arčiau vertikalios ašies, tuo mažesnis įtampos kritimas diodu; jo nuolydis rodo šią vertę esant skirtingoms srovėms. Idealiam diodui jis neturi nuolydžio ir beveik sutampa su ordinačių ašimi, tačiau tikras puslaidininkis negali turėti tokių charakteristikų.

Apatiniame kairiajame kvadrante rodoma srovės priklausomybė nuo atvirkštinio poliškumo įtampos - uždaroje būsenoje. Bendrosios paskirties prietaisų atvirkštinė srovė yra nykstanti, į ją neatsižvelgiama iki gedimo momento - atvirkštinė įtampa padidėja iki tam tikram tipui nepriimtinos vertės. Dauguma diodų negali veikti esant tokiai įtampai, temperatūra gerokai pakyla, o prietaisas galiausiai sugenda. Įtampa, kuriai esant yra gedimo tikimybė, vadinama atvirkštine smaile; paprastai ji yra kelis kartus didesnė už darbinę įtampą; dokumentuose nurodytas leistinas laikas - mikrosekundėmis.

Parametrams matuoti naudojama elementari grandinė su tiesioginiu ir atvirkštiniu diodų prijungimu.

Techniniuose aprašymuose diodo voltų amperinė charakteristika dažniausiai nepateikiama grafiškai, tačiau nurodomi reikšmingiausi charakteristikos taškai, pvz. dažniausiai naudojamiems lygintuvų diodams:

• Didžiausia ir didžiausia ištaisyta srovė;
• RMS ir didžiausia atvirkštinė įtampa;
• Didžiausia atvirkštinė srovė;
• Įtampos kritimas esant skirtingam tiesioginiam srautui.

Be nurodytų parametrų, ne mažiau svarbios ir kitos savybės: statinė varža, impulsiniams diodams - ribinis dažnis, p-n sandūros talpa. Specialios paskirties įtaisai taip pat turi specifines charakteristikas ir kitokio tipo I-V charakteristikas puslaidininkiniam diodui.

Atskiro tipo diodai veikia elektros gedimo srityje, jie naudojami įtampos stabilizavimui - tai zenerio diodai. Zenerio diodo charakteristika nuo diodo srovės-įtampos charakteristikos skiriasi staigiu kairiosios grafiko šakos judėjimu žemyn ir nedideliu nuokrypiu nuo vertikalės. Šis x ašies taškas vadinamas stabilizavimo įtampa. Zenerio diodas įjungiamas tik su rezistoriumi, kuris riboja srovę per jį.

Vaizdo įrašas

Wah-wah-wah... Dažniausiai šie žodžiai vartojami pasakojant anekdotus apie kaukaziečius))) Prašau kaukaziečių neįsižeisti - aš gerbiu Kaukazą. Bet, kaip sakoma, žodžių iš dainos neištrinsi. O mūsų atveju šis žodis turi kitokią reikšmę. Ir tai net ne žodis, o santrumpa.

CVC– tai voltų amperų charakteristika. Na, šiame skyriuje mus domina puslaidininkinio diodo voltų amperų charakteristika.

Diodo srovės ir įtampos charakteristikos kreivė parodyta fig. 6.

Ryžiai. 6. Puslaidininkinio diodo I-V charakteristikos.

Diagramoje parodytos srovės-įtampos charakteristikos diodo priekiniam ir atbuliniam prijungimui. Jie taip pat nurodo srovės įtampos charakteristikos priekinę ir atbulinę šakas. Tiesioginė atšaka (Ipr ir Upr) rodo diodo charakteristikas, kai jis yra prijungtas tiesiogiai (tai yra, kai ant anodo uždedamas „pliusas“). Atvirkštinė šaka (Irevas ir Urevas) rodo diodo charakteristikas, kai jis įjungtas atvirkščiai (tai yra, kai anodui taikomas „minusas“).

Fig. 6, mėlyna stora linija yra germanio diodo (Ge) charakteristika, o juoda plona linija yra silicio (Si) diodo charakteristika. Paveiksle nerodomi srovės ir įtampos ašių matavimo vienetai, nes jie priklauso nuo konkretaus diodo prekės ženklo.

Ką matome grafike? Na, pirmiausia, kaip ir bet kurioje plokščioje koordinačių sistemoje, apibrėžkime keturis koordinačių kampus (kvadrantus). Leiskite jums priminti, kad pirmuoju kvadrantu laikomas tas, kuris yra viršutiniame dešiniajame kampe (tai yra, kur turime raides Ge ir Si). Toliau kvadrantai skaičiuojami prieš laikrodžio rodyklę.

Taigi, mūsų II ir IV kvadrantai tušti. Taip yra todėl, kad diodą galime įjungti tik dviem būdais – pirmyn arba atgal. Neįmanoma situacija, kai, pavyzdžiui, per diodą teka atvirkštinė srovė ir tuo pačiu metu jis įjungiamas į priekį, arba, kitaip tariant, neįmanoma vienu metu taikyti tiek „pliuso“, tiek „minuso“. į vieną išvestį. Tiksliau, tai įmanoma, bet tada tai bus trumpasis jungimas))). Liko svarstyti tik du atvejai - tiesioginis diodo prijungimas Ir atvirkštinis diodų perjungimas.

Pirmajame kvadrante nubraižytas tiesioginio ryšio grafikas. Tai rodo, kad kuo didesnė įtampa, tuo didesnė srovė. Be to, iki tam tikro taško įtampa didėja greičiau nei srovė. Bet tada įvyksta posūkio taškas, o įtampa išlieka beveik nepakitusi, tačiau srovė pradeda didėti. Daugumoje diodų šis posūkio taškas įvyksta 0,5...1 V diapazone. Būtent ši įtampa, kaip teigiama, "nukrenta" per diodą. Tai yra, jei prijungiate lemputę pagal pirmąją schemą pav. 3, o jūsų akumuliatoriaus įtampa yra 9 V, tada lemputė gaus nebe 9 V, o 8,5 ar net 8 (priklausomai nuo diodo tipo). Šis 0,5...1 V yra įtampos kritimas per diodą. Lėtas srovės didėjimas iki 0,5...1V įtampos reiškia, kad šioje atkarpoje per diodą srovės praktiškai neteka net ir į priekį.

Atvirkštinio perjungimo grafikas nubraižytas trečiajame kvadrante. Iš to matyti, kad didelėje srityje srovė išlieka beveik nepakitusi, o vėliau didėja kaip lavina. Ką tai reiškia? Jei įjungsite lemputę pagal antrą diagramą pav. 3, tada jis neužsidega, nes diodas nepraleidžia srovės priešinga kryptimi (tiksliau, praleidžia, kaip matyti grafike, bet ši srovė tokia maža, kad lemputė neužsidega). Bet diodas negali atlaikyti įtampos neribotą laiką. Jei padidinsite įtampą, pavyzdžiui, iki kelių šimtų voltų, ši aukšta įtampa „pramuš“ diodą (žr. posūkio tašką atvirkštinėje grafiko šakoje) ir srovė tekės per diodą. Tačiau „gedimas“ yra negrįžtamas procesas (diodams). Tai yra, toks „gedimas“ sukels diodo perdegimą ir jis arba visiškai nustos praleisti srovę bet kuria kryptimi, arba atvirkščiai - praleis srovę visomis kryptimis.

Konkrečių diodų charakteristikos visada nurodo maksimalią atvirkštinę įtampą - tai įtampą, kurią diodas gali atlaikyti be „sugedimo“, kai įjungiamas atvirkštine kryptimi. Į tai reikia atsižvelgti kuriant įrenginius, kuriuose naudojami diodai.

Palyginus silicio ir germanio diodų charakteristikas, galime daryti išvadą, kad silicio diodo p-n sandūrose tiesioginė ir atbulinė srovė yra mažesnė nei germanio diodo (esant toms pačioms įtampos vertėms gnybtuose). Taip yra dėl to, kad silicis turi didesnį juostos tarpą ir kad elektronai iš valentinės juostos pereitų į laidumo juostą, jiems reikia suteikti daugiau papildomos energijos.