중력은 전혀 "만유인력의 법칙"이 아닙니다. 중력이라는 단어의 의미
오르프. 중력, -나 Lopatin의 철자 사전
나는 최선을 다해 조명에 대해 더 자세히 다루기로 결정했습니다. 과학적 유산학자 Nikolai Viktorovich Levashov는 오늘날 그의 작품이 진정으로 자유롭고 합리적인 사람들의 사회에 있어야하기 때문에 아직 수요가 없다는 것을 알기 때문입니다. 사람들은 아직도 이해하지 못하다그의 책과 기사의 가치와 중요성. 왜냐하면 그들은 지난 몇 세기 동안 우리가 살아온 기만의 정도를 깨닫지 못하기 때문입니다. 우리가 친숙하고 따라서 사실이라고 생각하는 자연에 관한 정보가 100% 거짓; 그리고 그것은 진실을 숨기고 우리가 올바른 방향으로 발전하는 것을 방해하기 위해 의도적으로 우리에게 부과되었습니다...
중력의 법칙
왜 우리는 이 중력을 다루어야 합니까? 그녀에 대해 우리가 아는 다른 것이 있지 않나요? 어서 해봐요! 우리는 이미 중력에 대해 많은 것을 알고 있습니다! 예를 들어 Wikipedia에서는 다음과 같이 친절하게 설명합니다. « 중력 (끌어 당김, 세계적인, 중력) (라틴어 gravitas - "중력"에서 유래) - 모든 물질체 간의 보편적인 기본 상호 작용. 낮은 속도와 약한 중력 상호 작용의 근사치는 뉴턴의 중력 이론으로 설명되고, 일반적인 경우에는 아인슈타인의 일반 상대성 이론으로 설명됩니다...”저것들. 간단히 말해서, 이 인터넷 잡담에서는 중력이 모든 물질체 사이의 상호 작용이라고 말하고 있으며, 더욱 간단히 말하면 다음과 같습니다. 상호 매력물질적인 몸이 서로에게.
우리는 동지에게 그러한 의견을 제시해야합니다. 1687년 발견한 아이작 뉴턴 "만유인력의 법칙", 이에 따르면 모든 물체는 질량에 비례하고 물체 사이 거리의 제곱에 반비례하여 서로 끌어당기는 것으로 추정됩니다. 좋은 소식은 그 동지입니다. Isaac Newton은 Pedia에서 동지와는 달리 고도로 교육받은 과학자로 묘사됩니다. , 발견의 공로를 인정받은 사람 전기…
Comrade에서 이어지는 '끌어당김의 힘'이나 '중력의 힘'의 차원을 살펴보는 것은 흥미롭다. Isaac Newton은 다음과 같은 형식을 갖습니다. F=m 1 *m 2 /r 2
분자는 두 물체의 질량의 곱입니다. 이는 "킬로그램 제곱"이라는 차원을 제공합니다. kg 2. 분모는 "거리"의 제곱입니다. 미터 제곱 - m 2. 하지만 힘은 이상하게 측정되지 않습니다 kg 2 /m 2, 그리고 그다지 이상하지도 않습니다 kg*m/s 2! 이는 불일치로 밝혀졌습니다. 이를 제거하기 위해 "과학자"는 소위 계수를 생각해 냈습니다. "중력 상수" G , 대략 같음 6.67545×10 −11 m³/(kg·s²). 이제 모든 것을 곱하면 "중력"의 정확한 차원을 얻을 수 있습니다. kg*m/s 2, 그리고 이 아브라카다브라는 물리학에서 불립니다. "뉴턴", 즉. 오늘날 물리학의 힘은 ""로 측정됩니다.
나는 궁금해 물리적 의미계수를 가지고 있다 G , 결과를 줄이는 것에 대해 600 수십억 번? 없음! 과학자들은 이를 '비례계수'라고 불렀습니다. 그리고 그들은 그것을 소개했습니다. 조정을 위해가장 바람직한 크기와 결과에 맞게! 이것이 오늘날 우리가 가지고 있는 과학의 종류입니다... 과학자들을 혼란스럽게 하고 모순을 숨기기 위해 물리학의 측정 시스템이 소위 여러 번 변경되었다는 점에 유의해야 합니다. "단위계". MTS, MKGSS, SGS, SI 등 새로운 위장을 만들 필요가 생기면 서로를 대체한 일부 위장의 이름은 다음과 같습니다.
동지에게 물어보는 것도 흥미로울 것입니다. 이삭 : 에 그 사람이 어떻게 추측한 거야?신체를 서로 끌어당기는 자연스러운 과정이 있다는 것인가요? 그 사람은 어떻게 추측했을까?, "끌어당김의 힘"은 두 물체의 질량의 곱에 비례하고 그 합이나 차이에 비례하지 않습니까? 어떻게그는 이 힘이 세제곱, 두 배 또는 분수 거듭제곱이 아니라 몸 사이 거리의 제곱에 반비례한다는 것을 성공적으로 이해했습니까? 어디동지에서 그런 설명할 수 없는 추측이 350년 전에 나타났다고? 결국 그는 이 분야에서 어떤 실험도 수행하지 않았습니다! 그리고 전통적인 역사 버전을 믿는다면 그 당시 통치자조차도 아직 완전히 직선적이지는 않았지만 여기에는 설명할 수 없고 단순히 환상적인 통찰력이 있습니다! 어디?
예 갑자기! 동료 Isaac은 그런 것에 대해 전혀 몰랐고 그런 것을 조사하지도 않았습니다. 열지 않았다. 왜? 왜냐하면 실제로는 물리적인 과정이 " 끌어 당김 전화"서로에게 존재하지 않는다,따라서 이 과정을 설명하는 법칙은 없습니다(이 내용은 아래에서 설득력 있게 입증됩니다)! 실제로는 동지 우리의 명확하지 않은 뉴턴, 간단히 말해서 귀속됨"보편 중력" 법칙의 발견과 동시에 그에게 "고전 물리학의 창시자 중 한 명"이라는 칭호를 부여했습니다. 한때 그들은 동지에게 귀속되었던 것과 같은 방식으로. 베네 프랭클린, 이는 2개 수업교육. “중세 유럽”에서는 그렇지 않았습니다. 과학뿐만 아니라 단순히 삶에도 큰 긴장이 있었습니다.
그러나 다행스럽게도 지난 세기 말에 러시아 과학자 Nikolai Levashov는 "알파벳과 문법"을 제공하는 여러 책을 썼습니다. 왜곡되지 않은 지식; 이전에 파괴된 과학적 패러다임을 지구인들에게 돌려주었습니다. 쉽게 설명됨지상 자연의 거의 모든 "풀 수 없는" 신비; 우주 구조의 기본을 설명했습니다. 필요충분조건이 나타나는 모든 행성의 조건이 무엇인지 보여주었고, 삶- 생명체. 어떤 종류의 물질이 생명체로 간주될 수 있는지 설명하고, 물리적 의미자연적인 과정이라고 불리는 삶" 그는 또한 "생물체"가 언제, 어떤 조건에서 획득되는지 설명했습니다. 지능, 즉. 자신의 존재를 깨닫고 지능을 갖게 됩니다. 니콜라이 빅토로비치 레바쇼프그의 책과 영화를 통해 사람들에게 많은 것을 전달했습니다. 왜곡되지 않은 지식. 무엇보다도 그는 다음과 같이 설명했습니다. "중력", 출처, 작동 방식, 실제 물리적 의미는 무엇입니까? 무엇보다도 이것은 책과 책에 기록되어 있습니다. 이제 '만유인력의 법칙'을 살펴보겠습니다.
만유인력의 법칙은 허구다!
나는 왜 동지의 '발견'인 물리학을 그토록 대담하고 자신 있게 비판하는가. 아이작 뉴턴과 “위대한” “만유인력의 법칙” 그 자체? 그렇습니다. 왜냐하면 이 “법”은 허구이기 때문입니다! 기만! 소설! 지구 과학을 막다른 골목으로 몰아넣기 위한 세계적인 규모의 사기입니다! Comrade의 악명 높은 "상대성 이론"과 동일한 목표를 가진 동일한 사기입니다. 아인슈타인.
증거?원하신다면 매우 정확하고 엄격하며 설득력이 있습니다. 저자 O.Kh가 훌륭하게 설명했습니다. 그의 훌륭한 기사에서 Derevensky. 기사가 상당히 길기 때문에 여기서는 "만유인력의 법칙"의 허위성에 대한 몇 가지 증거에 대한 매우 간단한 버전을 제공하고 세부 사항에 관심이 있는 시민들은 나머지 부분을 직접 읽을 것입니다.
1. 우리 태양광에서는 체계오직 행성과 지구의 위성인 달만이 중력을 가지고 있습니다. 다른 행성의 위성은 66개가 넘는데 중력이 없습니다! 이 정보는 완전히 공개되어 있지만 "과학"의 관점에서 설명할 수 없기 때문에 "과학" 사람들은 광고하지 않습니다. 저것들. 비 영형 우리 태양계에 있는 대부분의 물체에는 중력이 없습니다. 서로 끌어당기지 않습니다! 그리고 이것은 "만유인력의 법칙"을 완전히 반박합니다.
2. 헨리 캐번디시의 경험거대한 주괴가 서로 끌어당기는 것은 신체 사이에 인력이 존재한다는 반박할 수 없는 증거로 간주됩니다. 그러나 그 단순함에도 불구하고 이 경험은 어디에서도 공개적으로 재현되지 않았습니다. 분명히 일부 사람들이 발표한 효과를 제공하지 않기 때문입니다. 저것들. 오늘날 엄격한 검증의 가능성으로 인해 경험은 신체 사이에 어떤 매력도 보여주지 않습니다!
3. 인공위성 발사소행성 주위의 궤도에 진입합니다. 2월 중순 2000 미국인들이 우주 탐사선을 보냈습니다 가까운소행성과 충분히 가까워요 에로스, 속도를 평준화하고 탐사선이 에로스의 중력에 포착될 때까지 기다리기 시작했습니다. 위성이 소행성의 중력에 의해 부드럽게 끌릴 때.
하지만 무슨 이유인지 첫 데이트는 순조롭게 진행되지 않았다. 에로스에게 항복하려는 두 번째 및 후속 시도는 정확히 동일한 효과를 가져왔습니다. 에로스는 미국 탐사선의 관심을 끌기를 원하지 않았습니다. 가까운, 추가 엔진 지원 없이는 프로브가 Eros 근처에 머물지 않았습니다. . 이 우주 날짜는 아무것도 끝나지 않았습니다. 저것들. 매력 없음프로브와 접지 사이 805 kg 및 무게가 더 나가는 소행성 6조톤을 찾을 수 없습니다.
여기서 우리는 NASA 출신 미국인들의 설명할 수 없는 끈기를 주목하지 않을 수 없습니다. 니콜라이 레바쇼프, 당시 그는 완전히 정상적인 국가로 간주되었던 미국에 거주하고 글을 쓰고 영어로 번역하여 출판했습니다. 1994 그는 NASA의 전문가들이 조사를 위해 알아야 할 모든 것을 "손가락으로"설명한 그의 유명한 책입니다. 가까운쓸모없는 철 조각으로 우주에 머물지 않고 사회에 최소한 어느 정도 이익을 가져 왔습니다. 그러나 분명히 엄청난 자만이 그곳의 "과학자"를 속였습니다.
4. 다음 시도소행성에 대한 에로틱한 실험을 반복하기로 결정했습니다. 일본어. 그들은 이토카와(Itokawa)라는 소행성을 선택하여 5월 9일에 보냈습니다. 2003 다음 해에는 ("Falcon")이라는 탐사선이 추가되었습니다. 9월 2005 올해 탐사선은 20km 거리에서 소행성에 접근했습니다.
"멍청한 미국인"의 경험을 고려하여 똑똑한 일본인은 탐사선에 여러 개의 엔진과 레이저 거리계가 장착된 자율 단거리 항법 시스템을 장착하여 소행성에 접근하고 사용자의 참여 없이 자동으로 주위를 이동할 수 있었습니다. 지상 운영자. “이 프로그램의 첫 번째 숫자는 작은 연구 로봇이 소행성 표면에 착륙하는 코미디 스턴트로 밝혀졌습니다. 프로브는 계산된 높이까지 하강한 후 로봇을 조심스럽게 떨어뜨렸는데, 로봇은 천천히 부드럽게 표면으로 떨어지게 되어 있었습니다. 하지만... 그는 넘어지지 않았습니다. 느리고 부드럽게 그는 끌려갔다 소행성에서 멀리 떨어진 곳. 그곳에서 그는 흔적도 없이 사라졌습니다... 프로그램의 다음 번호는 "토양 샘플을 채취하기 위해" 표면에 탐침을 단기간 착륙시키는 코미디 트릭으로 밝혀졌습니다. 레이저 거리 측정기의 최상의 성능을 보장하기 위해 반사 마커 볼을 소행성 표면에 떨어뜨렸기 때문에 코미디가 되었습니다. 이 공에도 엔진이 없었고... 요컨대 공이 올바른 위치에 있지 않았습니다... 따라서 일본의 "매"가 이토카와에 착륙했는지 여부와 그가 앉았을 때 그가 무엇을 했는지는 알 수 없습니다. 과학에..." 결론: 하야부사가 발견하지 못한 일본의 기적 매력 없음프로브 접지 사이 510 kg과 소행성 질량 35 000 톤
이와 별도로, 중력의 본질에 대한 러시아 과학자의 포괄적인 설명에 주목하고 싶습니다. 니콜라이 레바쇼프그가 처음으로 출판한 책을 소개했습니다. 2002 1년 - 일본 팔콘이 출시되기 거의 1년 반 전입니다. 그리고 그럼에도 불구하고 일본의 "과학자"는 미국 동료들의 발자취를 정확히 따르고 착륙을 포함한 모든 실수를 조심스럽게 반복했습니다. 이것은 "과학적 사고"의 매우 흥미로운 연속성입니다.
5. 조수는 어디에서 오는가?가볍게 말하면 문헌에 설명된 매우 흥미로운 현상이 완전히 정확하지는 않습니다. “...교과서가 있어요. 물리학, 여기에는 "만유 인력의 법칙"에 따라 무엇이 되어야 하는지 적혀 있습니다. 에 대한 튜토리얼도 있습니다. 해양학, 거기에는 조수가 무엇인지 적혀 있습니다. 사실은.
만유인력의 법칙이 여기에서 작용하고 무엇보다도 바닷물이 태양과 달에 끌린다면 조수의 "물리적" 패턴과 "해양학적" 패턴이 일치해야 합니다. 그래서 일치합니까? 일치하지 않는다고 말하는 것은 아무 말도하지 않는 것으로 밝혀졌습니다. 왜냐하면 '물리적' 사진과 '해양학적인' 사진은 전혀 서로 관련이 없기 때문입니다. 공통점이 하나도 없어... 조석 현상의 실제 그림은 이론적인 것과 질적으로나 양적으로 크게 다르기 때문에 이러한 이론을 바탕으로 조수를 미리 계산할 수 있습니다. 불가능한. 예, 아무도 이것을 하려고 하지 않습니다. 결국 미친 것은 아닙니다. 이것이 그들이 하는 방법입니다: 각 항구나 관심 있는 다른 지점에 대해 해수면의 역학은 순전히 발견되는 진폭과 위상을 가진 진동의 합으로 모델링됩니다. 경험적으로. 그런 다음 이 정도의 변동폭을 추정하여 사전 계산을 얻습니다. 배의 선장들은 기뻐합니다. 글쎄요, 알았어요!..” 이것은 모두 우리의 세상의 조수가 너무 좋다는 것을 의미합니다. 순종하지 않는다“만유인력의 법칙.”
중력이란 과연 무엇인가?
중력의 실제 본질은 학자 니콜라이 레바쇼프(Nikolai Levashov)가 기초 과학 연구에서 현대 역사상 처음으로 명확하게 설명했습니다. 독자가 중력에 관해 쓰여진 내용을 더 잘 이해할 수 있도록 약간의 예비 설명을 제공하겠습니다.
우리 주변의 공간은 비어 있지 않습니다. Academician N.V.는 다양한 문제로 완전히 가득 차 있습니다. Levashov라는 이름의 "중요한 문제". 이전에 과학자들은 이 모든 것을 물질의 폭동이라고 불렀습니다. "에테르"심지어 그 존재에 대한 설득력 있는 증거도 받았습니다(Nikolai Levashov의 "우주 이론과 객관적 현실" 기사에 설명된 Dayton Miller의 유명한 실험). 현대의 "과학자"는 훨씬 더 발전했으며 이제 그들은 "에테르"~라고 불리는 "암흑물질". 엄청난 진전! "에테르"의 일부 물질은 서로 어느 정도 상호 작용하지만 일부는 그렇지 않습니다. 그리고 일부 주요 물질은 서로 상호 작용하기 시작하여 특정 공간 곡률(불균일성)에서 변화된 외부 조건에 빠지게 됩니다.
“초신성 폭발”을 포함한 다양한 폭발의 결과로 공간 곡률이 나타납니다. « 초신성이 폭발하면 돌을 던진 후 물 표면에 나타나는 파도와 유사한 공간 차원의 변동이 발생합니다. 폭발 중에 방출된 물질 덩어리는 별 주위의 공간 차원에서 이러한 불균일성을 채웁니다. 이러한 물질 덩어리로부터 행성이 형성되기 시작합니다..."
저것들. 행성은 어떤 이유에서든 현대의 "과학자"가 주장하는 것처럼 우주 잔해로 형성되지 않고 별과 기타 주요 물질의 물질로 합성되어 적절한 공간의 불균일성에서 서로 상호 작용하고 소위 형성됩니다. "하이브리드 물질". 행성과 우리 우주의 다른 모든 것이 형성되는 것은 이러한 "하이브리드 물질"로부터입니다. 우리 행성, 다른 행성과 마찬가지로 단순한 "돌 조각"이 아니라 여러 구체가 서로 중첩되어 구성된 매우 복잡한 시스템입니다(참조). 가장 밀도가 높은 구체를 "물리적으로 밀도가 높은 수준"이라고 합니다. 이것이 소위 말하는 것입니다. 물리적 세계. 두번째밀도 측면에서 약간 더 큰 구형이 소위입니다. 행성의 "영묘한 물질 수준". 제삼구체 - "아스트랄 물질 수준". 네번째구체는 행성의 "첫 번째 정신 수준"입니다. 다섯구체는 행성의 "두 번째 정신 수준"입니다. 그리고 육도 음정구체는 행성의 "세 번째 정신 수준"입니다.
우리 행성은 다음과 같이 간주되어야 합니다. 이 6가지의 총합 구체– 행성의 6개 물질 수준은 서로 중첩되어 있습니다. 이 경우에만 행성의 구조와 특성, 그리고 자연에서 일어나는 과정을 완전히 이해할 수 있습니다. 우리가 아직 우리 행성의 물리적으로 밀집된 영역 외부에서 일어나는 과정을 관찰할 수 없다는 사실은 "거기에 아무것도 없다"는 것을 의미하는 것이 아니라 현재 우리의 감각이 자연적으로 이러한 목적에 적응되지 않았다는 것을 의미합니다. 그리고 한 가지 더: 우리 우주, 우리 행성 지구, 그리고 우리 우주의 다른 모든 것은 다음과 같이 구성됩니다. 일곱다양한 종류의 원시 물질이 합쳐져 육하이브리드 문제. 그리고 이것은 신성한 현상도 아니고 독특한 현상도 아닙니다. 이것은 단순히 우주가 형성된 이질성의 특성에 의해 결정되는 우리 우주의 질적 구조입니다.
계속합시다. 행성은 이에 적합한 특성과 품질을 가진 공간의 불균일 영역에서 해당 기본 물질이 병합되어 형성됩니다. 그러나 이것들은 우주의 다른 모든 영역과 마찬가지로 엄청난 수의 공간을 포함하고 있습니다. 원시 물질(자유 형태의 물질) 하이브리드 물질과 상호작용하지 않거나 매우 약하게 상호작용하는 다양한 유형의 물질입니다. 이질성의 영역에 놓이게 되면서, 이러한 일차적인 문제들 중 다수는 공간의 기울기(차이)에 따라 이질성의 영향을 받고 그 중심으로 돌진하게 됩니다. 그리고 이 이질성의 중심에 행성이 이미 형성되어 있다면, 이질성의 중심(및 행성의 중심)을 향해 이동하는 일차 물질은 다음을 생성합니다. 방향성 흐름, 소위를 생성합니다. 중력장. 그리고 그에 따라 중력당신과 나는 주요 문제의 방향성 흐름이 그 경로에 있는 모든 것에 미치는 영향을 이해해야 합니다. 즉, 간단히 말하면, 중력이 압박하고 있다일차 물질의 흐름에 의해 물질적 물체가 행성 표면으로 이동합니다.
안 그래, 현실아무도 이해하지 못하는 이유로 모든 곳에 존재한다고 추정되는 "상호 매력"이라는 가상의 법칙과는 매우 다릅니다. 현실은 훨씬 더 흥미롭고, 훨씬 더 복잡하고, 훨씬 더 단순합니다. 따라서 실제 자연 과정의 물리학은 가상의 과정보다 이해하기가 훨씬 쉽습니다. 그리고 실제 지식을 사용하면 조작된 것이 아니라 실제 발견과 이러한 발견의 효과적인 사용으로 이어집니다.
반 중력
오늘날 과학의 한 예로서 욕설우리는 "광선이 큰 질량 근처에서 구부러진다"는 사실에 대한 "과학자"의 설명을 간략하게 분석할 수 있으므로 별과 행성에 의해 우리에게 숨겨져 있는 것이 무엇인지 알 수 있습니다.
실제로 우리는 다른 물체에 의해 우리에게 숨겨져 있는 우주의 물체를 관찰할 수 있지만 이 현상은 물체의 질량과는 아무런 관련이 없습니다. 왜냐하면 "보편적" 현상이 존재하지 않기 때문입니다. 별도 없고 행성도 없어 아니다광선을 끌어당기지 말고 광선의 궤적을 구부리지 마십시오! 그렇다면 왜 "구부러지는"가? 이 질문에 대한 매우 간단하고 설득력 있는 답변이 있습니다. 광선은 구부러지지 않습니다! 그들은 단지 일직선으로 퍼지지 않는다, 우리가 이해하는 데 익숙하지만 공간의 형태. 큰 우주체 근처를 통과하는 광선을 고려한다면, 광선은 적절한 모양의 길처럼 공간의 곡률을 따르도록 강제되기 때문에 이 몸체 주위로 구부러진다는 점을 명심해야 합니다. 그리고 빔에는 다른 방법이 없습니다. 빔은 이 몸체 주위로 구부러질 수밖에 없습니다. 왜냐하면 이 영역의 공간은 곡선 모양이기 때문입니다... 말한 내용에 작은 추가 사항입니다.
이제 돌아가서 반 중력, 왜 인류가 이 불쾌한 "반중력"을 포착할 수 없는지 또는 꿈의 공장의 영리한 직원들이 TV에서 우리에게 보여주는 것 중 적어도 아무것도 달성할 수 없는 이유가 분명해졌습니다. 우리는 고의로 강제로내연기관이나 제트엔진은 작동 원리, 디자인, 효율성 측면에서 완벽과는 거리가 멀지만 지난 100년 넘게 거의 모든 곳에서 사용되어 왔습니다. 우리는 고의로 강제로다양한 크기의 생성기를 사용하여 추출한 다음 이 에너지를 전선을 통해 전송합니다. 비 영형대부분은 소멸된다우주에서! 우리는 고의로 강제로비합리적인 존재의 삶을 살기 위해 우리는 과학, 기술, 경제, 의학, 사회에서 품위있는 삶을 조직하는 데 의미있는 어떤 것에도 성공하지 못한다고 놀랄 이유가 없습니다.
이제 우리 삶에서 반중력(일명 공중부양)이 만들어지고 사용되는 몇 가지 예를 들어보겠습니다. 그러나 반중력을 달성하는 이러한 방법은 우연히 발견되었을 가능성이 높습니다. 그리고 반중력을 구현하는 정말 유용한 장치를 의식적으로 만들려면 다음이 필요합니다. 알고중력 현상의 실제 본질, 공부하다그것을 분석하고 이해하다그 본질! 그래야만 우리는 사회에 합리적이고 효과적이며 진정으로 유용한 것을 만들 수 있습니다.
우리나라에서 반중력을 이용한 가장 일반적인 장치는 풍선그리고 다양한 변형이 있습니다. 따뜻한 공기나 대기 가스 혼합물보다 가벼운 가스로 채워져 있으면 공은 아래로 날아가는 경향이 있습니다. 이 효과는 오랫동안 사람들에게 알려져 있었지만 여전히 포괄적인 설명이 없습니다– 더 이상 새로운 질문을 제기하지 않는 것입니다.
YouTube에서 짧은 검색을 통해 반중력의 실제 사례를 보여주는 수많은 동영상을 발견했습니다. 나는 여러분이 그 반중력을 볼 수 있도록 그 중 일부를 여기에 나열하겠습니다. 공중부양) 실제로 존재하지만... 아직 "과학자" 중 어느 누구도 설명하지 못했습니다. 분명히 자존심이 허락하지 않습니다...
러시아어 설명 사전. D.N. 우샤코프
중력
중력, 복수 아니, 참조.
끌어 당김; 질량의 곱에 정비례하고 그들 사이의 거리의 제곱에 반비례하는 힘(물리적)으로 서로를 끌어당기는 두 물질체의 고유한 특성입니다. 지구의 중력(물체를 지구 중심으로 끌어당기는 힘).
누군가에게 또는 무언가에게. 매력, 욕망(책). 과학에 대한 매력. 음악에 대한 매력.
누군가에게 또는 무언가에게. 누군가와의 연결의 필요성, 누군가에 대한 의존성. 또는 누군가와의 단결. (책). 중심부를 향한 외곽의 경제적 중력.
러시아어 설명 사전. S.I.Ozhegov, N.Yu.Shvedova.
중력
모든 신체가 서로 끌어당기는 성질은 매력(특수)입니다. 지구 t. 뉴턴의 만유인력 법칙.
trans., 누군가에게 또는 무언가에게. 매력, 누군가에 대한 욕망, 무언가에 대한 필요성. T. 기술. 누군가에 대해 감정을 느끼다.
러시아어의 새로운 설명 및 단어 형성 사전인 T. F. Efremova.
중력
두 물체가 질량과 거리에 따라 서로 끌어당기는 고유한 특성. 끌어 당김.
매력, 누군가에 대한 욕망, 무언가.
누군가 또는 사물과의 연결이 필요합니다.
분해 누군가 또는 사물의 고통스러운 영향.
백과사전, 1998
중력
GRAVITY(중력, 중력 상호 작용)는 모든 유형의 물리적 물질(일반 물질, 모든 물리적 장) 간의 보편적인 상호 작용입니다. 이 상호 작용이 상대적으로 약하고 물체가 진공 c에서 빛의 속도에 비해 천천히 움직인다면 뉴턴의 만유인력 법칙이 유효합니다. c에 필적하는 강한 장과 속도의 경우 특수 상대성 이론을 바탕으로 뉴턴의 중력 이론을 일반화한 A. 아인슈타인이 창안한 일반 상대성 이론(GTR)을 사용할 필요가 있습니다. 일반 상대성 이론은 기준 시스템의 가속 중에 발생하는 중력과 관성력의 국부적 구별 불가능성의 등가 원리에 기초합니다. 이 원리는 주어진 중력장에서 모든 질량과 물리적 성질의 물체가 동일한 초기 조건에서 동일한 방식으로 움직인다는 사실에서 나타납니다. 아인슈타인의 이론은 중력을 시공간의 기하학적 특성에 대한 물리적 물질의 효과로 설명합니다(a.p.). 결과적으로 이러한 특성은 물질의 움직임과 기타 물리적 과정에 영향을 미칩니다. 그런 곡선 p.v. "관성에 의한" 물체의 움직임(즉, 중력 이외의 외부 힘이 없는 경우)은 곡선이 없는 공간의 직선과 유사한 측지선을 따라 발생하지만 이 선은 이미 곡선입니다. 강한 중력장에서는 일반적인 3차원 공간의 기하학이 비유클리드적이며 시간은 장 외부보다 느리게 흐릅니다. 아인슈타인의 이론은 진공에서 빛의 속도와 동일한 중력장의 최종 변화율(이 변화는 중력파의 형태로 전달됨), 블랙홀 출현 가능성 등을 예측합니다. 실험을 통해 다음의 효과가 확인됩니다. 일반상대성이론.
중력
중력, 중력 상호 작용, 모든 유형의 물질 간의 보편적 상호 작용. 이 상호 작용이 상대적으로 약하고 물체가 빛의 속도에 비해 느리게 움직이는 경우 뉴턴의 만유인력 법칙이 유효합니다. 일반적으로 온도는 A. Einstein이 창안한 일반 상대성 이론에 의해 설명됩니다. 이 이론은 T.를 공간과 시간의 속성에 대한 물질의 영향으로 설명합니다. 차례로 이러한 시공간 속성은 신체의 움직임과 기타 물리적 과정에 영향을 미칩니다. 따라서 현대 전기 이론은 전자기, 강함, 약함 등 다른 유형의 상호 작용 이론과 크게 다릅니다. 뉴턴의 중력 이론신체의 보편적 속성으로서 T.에 대한 첫 번째 진술은 고대로 거슬러 올라갑니다. 따라서 Plutarch는 다음과 같이 썼습니다. “달의 비행 능력이 파괴되자마자 달은 돌처럼 지구에 떨어질 것입니다.” 16세기와 17세기에. 유럽에서는 신체의 상호 중력의 존재를 증명하려는 시도가 부활했습니다. 이론 천문학의 창시자인 케플러(J. Kepler)는 “중력은 모든 물체의 상호 욕구”라고 말했습니다. 이탈리아 물리학자 G. Borelli는 T.를 사용하여 지구 주위의 목성 위성의 움직임을 설명하려고 했습니다. 그러나 보편적 기술의 존재에 대한 과학적 증거와 이를 설명하는 법칙의 수학적 공식은 I. Newton이 발견한 역학 법칙에 기초해서만 가능해졌습니다. 보편 이론 법칙의 최종 정식화는 뉴턴이 1687년에 출판한 그의 주요 저서 “자연 철학의 수학적 원리”에서 이루어졌습니다. 뉴턴의 중력 법칙은 질량이 mA와 mB인 두 물질 입자가 질량의 곱에 정비례하고 둘 사이의 거리 r의 제곱에 반비례하는 힘 F로 서로를 향해 끌어당긴다는 것입니다.
(여기서 재료 입자는 선형 치수가 그들 사이의 거리보다 훨씬 작은 경우 모든 몸체를 의미합니다. 재료 점 참조). 비례 계수 G를 뉴턴 중력 상수 또는 중력 상수라고 합니다. G의 수치는 실험실에서 두 공 사이의 인력을 측정한 영국 물리학자 G. Cavendish(1798)에 의해 처음 결정되었습니다. 현대 데이터에 따르면 G = (6.673 ╠ 0.003)×10-8cm3/g×sec2입니다.
T의 법칙(1)(질량에 대한 힘의 비례 및 거리의 제곱에 대한 반비례)의 형태 자체가 계수 G를 결정하는 정확도보다 훨씬 더 정확하게 테스트되었다는 점을 강조해야 합니다. 법칙 (1)에 따르면 T.의 힘은 주어진 순간의 입자 위치에만 의존합니다. 즉, 중력 상호 작용은 즉시 전파됩니다. 뉴턴 중력 법칙의 또 다른 중요한 특징은 주어진 물체 A가 다른 물체 B를 끌어당기는 힘 T가 물체 B의 질량에 비례한다는 사실입니다. 그러나 물체 B가 받는 가속도는 역학 제2법칙에 따라 결정됩니다. , 질량에 반비례하는 경우 몸체 A의 인력의 영향으로 몸체 B가 경험하는 가속도는 몸체 B의 질량에 의존하지 않습니다. 이 가속도를 중력 가속도라고 합니다. (이 사실의 의미는 아래에서 더 자세히 논의됩니다.)
많은 다른 입자(또는 특정 공간 영역에서 물질의 연속적인 분포)로부터 주어진 입자에 작용하는 힘을 계산하려면 각 입자의 부분에 작용하는 힘을 벡터 방식으로 추가해야 합니다( 물질의 지속적인 분포의 경우). 따라서 뉴턴의 T. 이론에서는 중첩 원리가 유효합니다. 뉴턴은 구형 대칭 분포를 갖는 유한 크기의 두 공 사이의 중력이 공식 (1)로도 표현된다는 것을 이론적으로 증명했습니다. 여기서 mA 및 mB 는 공의 총 질량이고 r 는 중심 사이의 거리입니다. .
물질이 임의적으로 분포된 경우 테스트 입자의 특정 지점에 작용하는 중력은 이 입자의 질량과 벡터 g의 곱으로 표현될 수 있으며, 이를 특정 지점에서 힘의 장 강도라고 합니다. 벡터 g의 크기(모듈)가 클수록 자기장 T는 더 강해집니다.
뉴턴의 법칙에 따르면 장 T는 잠재적인 장입니다. 즉, 그 강도 g는 중력 전위라고 불리는 일부 스칼라 수량 j의 기울기로 표현될 수 있습니다.
g = ≒grad j. (
따라서 질량이 m인 입자의 장 전위 T는 다음과 같이 쓸 수 있습니다.
공간 내 물질 밀도의 임의 분포가 r = r(r)로 주어지면 전위 이론을 통해 이 분포의 중력 전위 j를 계산할 수 있으므로 공간 전체에 걸쳐 중력장 g의 강도를 계산할 수 있습니다. 전위 j는 방정식의 포아송 해로 정의됩니다.
여기서 D ≒ 라플라스 연산자.
모든 신체 또는 신체 시스템의 중력 잠재력은 신체 또는 시스템을 구성하는 입자의 잠재력의 합(중첩 원리), 즉 다음 식(3)의 적분으로 작성할 수 있습니다.
적분은 신체(또는 신체 시스템)의 전체 질량에 대해 수행됩니다. r ≒ 전위가 계산되는 지점에서 질량 요소 dm의 거리입니다. 식 (4a)는 포아송 방정식 (4)의 해법입니다. 고립된 신체 또는 신체 체계의 잠재력은 일반적으로 모호하게 결정됩니다. 예를 들어 임의의 상수를 전위에 추가할 수 있습니다. 신체 또는 시스템에서 멀리 떨어져 있는 무한대에서 전위가 0이 되어야 하는 경우 포아송 방정식을 (4a) 형식으로 풀어서 전위를 결정합니다.
뉴턴의 이론이론과 뉴턴역학은 자연과학의 가장 위대한 업적이었다. 이를 통해 태양계의 자연체와 인공체의 움직임, 다른 천체 시스템의 움직임(이중별, 성단, 은하계)을 포함하여 광범위한 현상을 매우 정확하게 설명할 수 있습니다. 뉴턴의 중력 이론을 바탕으로 이전에 알려지지 않았던 행성 해왕성과 위성 시리우스의 존재가 예측되었고, 그 외에도 많은 예측이 이루어졌으며 이는 나중에 훌륭하게 확인되었습니다. 현대 천문학에서 뉴턴의 중력 법칙은 천체의 움직임과 구조, 진화를 계산하고 천체의 질량을 결정하는 기초입니다. 지구 중력장의 정확한 결정을 통해 표면 아래의 질량 분포(중력 탐사)를 결정할 수 있으므로 중요한 적용 문제를 직접 해결할 수 있습니다. 그러나 어떤 경우에는 방사선 장이 충분히 강해지고 이러한 장에서 물체의 이동 속도가 빛의 속도에 비해 작지 않으면 방사선을 더 이상 뉴턴의 법칙으로 설명할 수 없습니다.
뉴턴의 중력 법칙을 일반화할 필요성뉴턴의 이론은 빛의 순간적인 전파를 가정하므로 어떤 상호작용도 진공에서 빛의 속도를 초과하는 속도로 전파될 수 없다는 특수 상대성 이론(상대성이론 참조)과 조화될 수 없습니다. 뉴턴의 T 이론의 적용 가능성을 제한하는 조건을 찾는 것은 어렵지 않습니다. 이 이론은 특수 상대성 이론과 일치하지 않기 때문에 중력장이 너무 강해서 그 안에서 움직이는 물체를 가속시키는 경우에는 사용할 수 없습니다. 빛의 속도 정도의 속도 c. 무한대에서 자유롭게 떨어지는 물체(거기서 무시할 수 있는 속도를 가졌다고 가정함)가 특정 지점까지 가속하는 속도는 이 지점에서 중력 전위 모듈러스 j의 제곱근과 크기순으로 동일합니다. 무한대 j는 0과 같은 것으로 간주됩니다. 따라서 뉴턴의 이론은 다음과 같은 경우에만 적용될 수 있습니다.
|j|<< c2. (
일반 천체의 T 필드에서는 이 조건이 충족됩니다. 예를 들어 태양 표면에서는 |j|/c2» 4×10-6이고 백색 왜성 표면에서는 약 10-3입니다.
또한 뉴턴 이론은 조건 (5)를 만족하는 약한 장에서도 입자의 운동을 계산하는 데 적용할 수 없습니다. 만약 질량이 큰 물체 근처를 날아다니는 입자가 이미 이 물체에서 멀리 떨어져 있는 빛의 속도와 비슷한 속도를 가지고 있다면 말이죠. 특히, 뉴턴의 이론은 T 필드에서 빛의 궤적을 계산하는 데 적용할 수 없습니다. 마지막으로, 거리 r > l = сt에서 움직이는 물체(예: 이중 별)에 의해 생성된 교번 T 필드를 계산할 때는 뉴턴의 이론이 적용되지 않습니다. , 여기서 t 는 시스템의 특징적인 운동 시간(예: 쌍성계의 궤도 주기)입니다. 실제로 뉴턴 이론에 따르면 시스템으로부터 어떤 거리에 있는 T. 필드는 공식 (4a), 즉 필드가 결정되는 동시에 질량의 위치에 의해 결정됩니다. 이는 물체가 시스템에서 움직일 때 물체의 움직임과 관련된 중력장의 변화가 즉시 임의의 거리 r로 전달된다는 것을 의미합니다. 그러나 특수 상대성 이론에 따르면 시간 t 동안 발생하는 장의 변화는 c보다 빠른 속도로 전파될 수 없습니다.
특수 상대성 이론에 기초한 이론 이론의 일반화는 1915~16년 A. 아인슈타인(A. Einstein)에 의해 이루어졌습니다. 새로운 이론의 창시자는 일반 상대성 이론이라고 불렀습니다.
등가원리뉴턴의 이론에 알려져 있고 아인슈타인이 그의 새로운 이론의 기초로 사용한 열장의 가장 중요한 특징은 열이 서로 다른 물체에 똑같은 방식으로 영향을 미치고 질량, 화학적 구성에 관계없이 동일한 가속도를 부여한다는 것입니다. 및 기타 속성이 있습니다. 따라서 지구 표면에서 모든 물체는 동일한 가속도 ≒ 자유 낙하 가속도로 필드 T의 영향을 받습니다. 이 사실은 G. Galileo에 의해 경험적으로 확립되었으며 중력 또는 무거운 질량 mT의 엄격한 비례 원리로 공식화될 수 있습니다. 이는 신체와 T 필드의 상호 작용을 결정하고 법칙(1)에 포함됩니다. 그리고 작용력에 대한 신체의 저항을 결정하고 뉴턴의 역학 제2법칙에 포함된 관성 질량 mI(뉴턴의 역학 법칙 참조). 실제로 T 필드에서 물체의 운동 방정식은 다음과 같이 작성됩니다.
mIA = F = mTg, (
여기서 중력장 강도 g의 영향을 받아 물체가 획득한 가속도는 ≒입니다. mI가 mT에 비례하고 비례 계수가 모든 신체에 대해 동일한 경우 이 계수가 1과 같아지도록 측정 단위를 선택할 수 있습니다(mI = mT). 그런 다음 방정식 (6)에서 상쇄되고 가속도 a는 질량에 의존하지 않으며 갈릴레오의 법칙에 따라 필드 T의 강도 g, a = g와 같습니다. (이 근본적인 사실에 대한 현대적인 실험적 확인은 아래를 참조하십시오.)
따라서 질량과 성질이 다른 물체는 초기 속도가 동일하다면 주어진 필드 T에서 정확히 동일한 방식으로 움직입니다. 이 사실은 T. 분야에서 신체의 움직임과 T.가 없을 때 신체의 움직임 사이의 깊은 유사성을 보여 주지만 가속된 기준 틀과 관련이 있습니다. 따라서 온도가 없으면 질량이 다른 물체는 관성에 의해 직선적이고 균일하게 움직입니다. 예를 들어 엔진 작동으로 인해 일정한 가속으로 T. 필드 외부로 이동하는 우주선의 객실에서 이러한 몸체를 관찰하면 자연스럽게 객실과 관련하여 모든 몸체가 가속도 선박과 크기가 같고 방향이 반대인 일정한 가속도. 물체의 움직임은 일정한 균일한 장 T에서 동일한 가속도로 낙하하는 것과 같습니다. 지구 표면의 중력 가속도와 동일한 가속도로 비행하는 우주선에 작용하는 관성력은 중력과 구별할 수 없습니다. 지구 표면에 서있는 배의 실제 필드 T.에 작용하는 힘. 결과적으로 (우주선과 관련된) 가속 기준계의 관성력은 중력장과 동일합니다. 이 사실은 아인슈타인의 등가원리로 표현됩니다. 이 원리에 따르면 가속 기준 시스템을 사용하여 위에서 설명한 T 장 시뮬레이션의 역순을 수행하는 것이 가능합니다. 즉, 기준을 도입하여 특정 지점에서 실제 중력장을 "파괴"하는 것이 가능합니다. 자유낙하의 가속도에 따라 움직이는 시스템. 실제로, 중력장 내에서 지구 주위를 자유롭게(엔진을 끈 채) 이동하는 우주선의 객실에서는 무중력 상태가 발생하고 중력이 나타나지 않는다는 것은 잘 알려져 있습니다. 아인슈타인은 기계적 운동뿐만 아니라 일반적으로 T.의 실제 분야와 T.가 없는 가속 시스템의 모든 물리적 과정이 동일한 법칙에 따라 진행된다고 제안했습니다. . 이 원리를 역학 법칙에만 적용되는 '약한 등가 원리'와 대조하여 '강한 등가 원리'라고 합니다.
아인슈타인의 중력 이론의 주요 아이디어
위에서 고려한 기준 시스템(엔진이 작동하는 우주선)은 중력장이 없을 때 일정한 가속도로 이동하며 공간 전체에서 크기와 방향이 동일한 균일한 중력장만 시뮬레이션합니다. 하지만 개별 신체가 생성한 T 필드는 그렇지 않습니다. 예를 들어 지구의 T자형 필드를 시뮬레이션하려면 서로 다른 지점에서 서로 다른 가속 방향을 갖는 가속 시스템이 필요합니다. 서로 연결되어 있는 서로 다른 시스템의 관찰자들은 서로에 대해 상대적으로 가속되어 움직이고 있음을 발견하게 되며, 따라서 실제 T 필드가 없음을 확인하게 됩니다. 따라서 실제 T 필드는 단순히 도입으로 축소되지 않습니다. 일반 공간, 더 정확하게는 특수 상대성 이론의 시공간에서 가속된 기준 프레임입니다. 그러나 아인슈타인은 등가 원리에 기초하여 실제 중력장이 각 지점에서 적절하게 가속된 국부 기준 프레임과 동일해야 한다고 요구하면 모든 유한 영역 시공간은 곡선 ≒ 비유클리드가 될 것임을 보여주었습니다. . 이는 일반적으로 3차원 공간에서 기하학이 비유클리드적(삼각형 각도의 합은 p와 같지 않고, 원주 대 반지름의 비율은 2p와 같지 않음 등)이 된다는 것을 의미합니다. ), 그리고 시간은 지점마다 다르게 흐를 것입니다. 따라서 아인슈타인의 중력 이론에 따르면 실제 중력장은 4차원 시공간의 곡률(기하학과 유클리드 기하학의 차이)의 표현에 지나지 않습니다.
아인슈타인의 중력 이론의 창설은 러시아 수학자 N. I. Lobachevsky, 헝가리 수학자 J. Bolyai, 독일 수학자 K. Gauss 및 B. Riemann이 비유클리드 기하학을 발견한 후에야 가능해졌다는 점을 강조해야 합니다.
온도가 없을 때 특수 상대성 이론의 시공간에서 물체의 관성 운동은 직선, 또는 수학 용어로 극단(측지선) 선으로 묘사됩니다. 등가 원리에 기초하고 측지학 이론의 기초를 형성하는 아인슈타인의 생각은 측지학 분야에서 모든 물체는 시공간에서 측지선을 따라 움직이지만 곡선이므로 측지선은 더 이상 직선이 아닙니다.
T 필드를 생성하는 질량은 시공간을 휘게 합니다. 휘어진 시공간에서 움직이는 물체는 이 경우 물체의 질량이나 구성에 관계없이 동일한 측지선을 따라 이동합니다. 관찰자는 이 움직임을 다양한 속도로 3차원 공간에서 곡선 궤적을 따라 움직이는 것으로 인식합니다. 그러나 처음부터 아인슈타인의 이론은 궤적의 곡률, 속도 변화의 법칙 ≒ 이것이 시공간의 속성, 이 시공간에서 측지선의 속성, 따라서 가속도라고 규정했습니다. 모든 다른 물체는 동일해야 하며, 따라서 관성에 대한 무거운 질량의 비율[주어진 필드 T에서 물체의 가속도에 따라 달라집니다. 공식(6) 참조]은 모든 물체에 대해 동일하며 이 질량은 다음과 같습니다. 구분할 수 없는. 따라서 아인슈타인에 따르면 T 장은 특수 상대성 이론의 평평한(곡선이 아닌) 다양체의 특성과 시공간 특성의 편차입니다.
아인슈타인 이론의 기초가 되는 두 번째 중요한 아이디어는 온도, 즉 시공간 곡률이 신체를 구성하는 물질의 질량뿐만 아니라 시스템에 존재하는 모든 유형의 에너지에 의해 결정된다는 주장입니다. 이 아이디어는 공식 E = mc2로 표현되는 특수 상대성 이론의 질량(m)과 에너지(E)의 등가 원리에 대한 T. 이론의 경우를 일반화한 것입니다. 이 아이디어에 따르면 T.는 공간의 질량 분포뿐만 아니라 운동, 신체에 존재하는 압력과 장력, 전자기장 및 기타 모든 물리적 장에도 의존합니다.
마지막으로, 아인슈타인의 중력 이론은 모든 유형의 상호작용의 유한한 전파 속도에 관한 특수 상대성 이론의 결론을 일반화합니다. 아인슈타인에 따르면 중력장의 변화는 진공 속에서 속도 c로 전파됩니다.
아인슈타인의 중력 방정식
관성 기준계의 특수 상대성 이론에서 무한히 가까운 두 사건 사이의 시공간(간격 ds)의 4차원 "거리"의 제곱은 다음과 같이 작성됩니다.
ds2= (cdt)2- dx2- dy2- dz2 (
여기서 t ≒ 시간, x, y, z ≒ 직사각형 데카르트(공간) 좌표입니다. 이 좌표계를 갈릴리 좌표계라고 합니다. 식 (7)은 데카르트 좌표계의 유클리드 3차원 공간에서의 거리의 제곱에 대한 식과 유사한 형태를 갖는다(우측 미분의 제곱 앞에 차원과 부호의 개수까지). 이러한 시공간은 시간의 특수한 특성을 강조하면서 평면적, 유클리드적, 더 정확하게는 의사-유클리드적이라고 불립니다. 식 (7)에서는 "©"와 달리 (cdt)2 앞에 "+" 기호가 있습니다. ”는 공간 좌표의 미분 제곱 앞에 표시됩니다. 따라서 특수 상대성 이론은 평평한 시공간(민코프스키 시공간, 민코프스키 공간 참조)에서의 물리적 과정에 대한 이론입니다.
민코프스키 시공간에서는 간격이 (7) 형식으로 기록되는 데카르트 좌표를 사용할 필요가 없습니다. 어떤 곡선 좌표라도 입력할 수 있습니다. 그런 다음 간격 ds2의 제곱은 일반 2차 형식의 새 좌표로 표현됩니다.
ds2 = gikdx idx k (
(i, k = 0, 1, 2, 3), 여기서 x 1, x 2, x 3 ≒ 임의의 공간 좌표, x0 = ct ≒ 시간 좌표(이하, 두 번 발생하는 인덱스에 대해 합산을 수행합니다). 물리적 관점에서 임의 좌표로의 전환은 관성 기준 시스템에서 시스템으로의 전환을 의미합니다. 일반적으로 말하면 가속도에 따라 이동하고(일반적으로 지점마다 다름) 변형 및 회전하며 사용됩니다. 이 시스템의 비데카르트 공간 좌표입니다. 이러한 시스템을 사용하는 데 있어 명백한 복잡성에도 불구하고 실제로는 때때로 편리한 것으로 판명됩니다. 그러나 특수 상대성 이론에서는 간격이 특히 간단하게 기록되는 갈릴레이 시스템을 항상 사용할 수 있습니다. [이 경우, 식 (8)에서 i 1 k에 대해 gik = 0, i = 1, 2, 3에 대해 g00 = 1, gii = ≒1입니다.]
일반상대성이론에서 시공간은 평면이 아니라 곡선이다. 곡선형 시공간(소형이 아닌 유한한 영역)에서는 데카르트 좌표를 도입하는 것이 더 이상 불가능하며 곡선 좌표의 사용이 불가피해집니다. 이러한 곡선형 시공간의 유한 영역에서 ds2는 일반 형식 (8)의 곡선 좌표로 작성됩니다. Gik을 네 좌표의 함수로 알면 시공간의 모든 기하학적 특성을 결정할 수 있습니다. Gik 수량은 시공간 메트릭을 정의한다고 하며 모든 Gik 세트를 메트릭 텐서라고 합니다. gik을 사용하여 기준 시스템의 여러 지점에서의 시간 흐름 속도와 3차원 공간의 지점 간 거리를 계산합니다. 따라서 기준 프레임에 정지된 시계로부터 극소 시간 간격 dt를 계산하는 공식은 다음과 같은 형식을 갖습니다.
T 필드가 있는 경우 g00의 값은 지점마다 다르므로 시간 흐름 속도는 T 필드에 따라 달라집니다. 필드가 강할수록 시간의 흐름에 비해 시간이 느리게 흐르는 것으로 나타났습니다. 현장 밖의 관찰자를 위해.
임의의 좌표에서 비유클리드 기하학(리만 기하학 참조)을 연구하는 수학적 장치는 텐서 미적분학입니다. 일반 상대성 이론은 텐서 미적분학 장치를 사용합니다. 그 법칙은 공변량 형식으로 임의의 곡선 좌표계(특히 임의의 참조 시스템으로 작성됨)로 작성됩니다.
T. 이론의 주요 임무는 아인슈타인 이론에서 시공간 기하학의 결정에 해당하는 중력장의 결정입니다. 이 마지막 문제는 메트릭 텐서 기크(Gik)를 찾는 것으로 귀결됩니다.
아인슈타인의 중력 방정식은 gik 값을 필드를 생성하는 물질을 특성화하는 양(밀도, 운동량 플럭스 등)과 연결합니다. 이 방정식은 다음과 같이 작성됩니다.
여기서 Rik ≒ gik을 통해 표현되는 소위 Ricci 텐서 = 좌표에 대한 1차 및 2차 도함수; R = Rik g ik (g ik 값은 gikg km = , 여기서 =≒ 크로네커 기호로 결정됩니다); Tik ≒ 소위 물질의 에너지-운동량 텐서이며, 그 구성 요소는 밀도, 운동량 플럭스 및 물질과 그 움직임을 특징짓는 기타 양을 통해 표현됩니다(물리적 물질은 일반 물질, 전자기장 및 기타 모든 물리적 필드를 의미함).
일반 상대성 이론이 창안된 직후, 아인슈타인은 새로운 이론의 기본 원리를 유지하면서 방정식 (9)를 변경하는 것이 가능하다는 것을 보여주었습니다(1917). 이러한 변화는 방정식 (9)의 오른쪽에 소위 "우주론적 용어"인 Lgik을 추가하는 것으로 구성됩니다. "우주상수"라고 불리는 상수 L의 크기는 cm-2입니다. 이 이론의 복잡성의 목적은 시간이 지나도 변하지 않는 우주 모델을 구축하려는 아인슈타인의 시도였습니다(우주론 참조). 우주론적 용어는 진공의 에너지 밀도와 압력(또는 장력)을 설명하는 양으로 간주될 수 있습니다. 그러나 곧(20년대) 소련의 수학자 A. A. 프리드먼(A. A. Friedman)은 L 항이 없는 아인슈타인의 방정식이 우주의 진화 모델로 이어진다는 것을 보여주었고, 미국의 천문학자 E. 허블(E. Hubble)은 소위 적색의 법칙을 발견했습니다(1929). 은하의 이동은 우주의 진화 모델을 확증하는 것으로 해석되었습니다. 정적 우주에 대한 아인슈타인의 생각은 잘못된 것으로 판명되었으며, L 항이 있는 방정식은 우주 모델에 대한 비정상 해법도 허용하지만 L 항이 더 이상 필요하지 않았습니다. 그 후, 아인슈타인은 T 방정식에 L 항을 도입할 필요가 없다는 결론에 도달했습니다(즉, L = 0). 모든 물리학자가 아인슈타인의 이러한 결론에 동의하는 것은 아닙니다. 그러나 지금까지 L이 0이 아닌 것으로 간주할 만한 심각한 관찰적, 실험적 또는 이론적 근거가 없다는 점을 강조해야 합니다. 어쨌든 L ¹ 0이면 천체 물리학적 관찰에 따르면 그 절대값은 매우 작습니다. |L|< 10-55см-2. Он может играть роль только в космологии и практически совершенно не сказывается во всех др. задачах теории Т. Везде в дальнейшем будет положено L = 0.
외부적으로 방정식 (9)는 뉴턴 전위에 대한 방정식 (4)와 유사합니다. 두 경우 모두 왼쪽에는 장을 특징짓는 양이 있고 오른쪽에는 장을 생성하는 물질을 특징짓는 양이 있습니다. 그러나 방정식 (9)에는 여러 가지 중요한 특징이 있습니다. 식 (4)는 선형이므로 중첩 원리를 만족합니다. 이를 통해 임의로 움직이는 질량의 분포에 대한 중력 전위 j를 계산할 수 있습니다. 뉴턴의 장 T.는 질량의 움직임에 의존하지 않으므로 방정식 (4) 자체는 질량의 움직임을 직접 결정하지 않습니다. 질량의 운동은 뉴턴의 역학 제2법칙(6)에 의해 결정됩니다. 아인슈타인의 이론에서는 상황이 다릅니다. 방정식 (9)는 선형이 아니며 중첩 원리를 충족하지 않습니다. 아인슈타인의 이론에서는 물질의 운동에 의존하는 방정식(Tik)의 우변을 임의로 정의한 후 중력장 Gik을 계산하는 것은 불가능합니다. 아인슈타인의 방정식을 풀면 장을 생성하는 물질의 운동과 장 자체의 계산에 대한 공동 결정이 가능해집니다. T 장의 방정식에는 T 장의 질량 운동 방정식도 포함되어 있다는 것이 중요합니다. 물리적 관점에서 이는 아인슈타인의 이론에서 물질이 시공간 곡률을 생성한다는 사실에 해당합니다. 곡률은 곡률을 생성하는 운동 물질에 영향을 미칩니다. 물론 아인슈타인의 방정식을 풀기 위해서는 중력에 의존하지 않는 물질의 특성을 알아야 한다. 따라서 예를 들어 이상기체의 경우 물질 상태 방정식 ≒ 압력과 밀도의 관계를 알아야 합니다.
약한 중력장의 경우 시공간 측정법은 유클리드 측정법과 거의 다르지 않으며 아인슈타인의 방정식은 대략 뉴턴 이론의 방정식 (4) 및 (6)으로 변환됩니다(운동이 빛의 속도에 비해 느린 것으로 간주되는 경우). , 필드 소스로부터의 거리는 l = сt보다 훨씬 작습니다. 여기서 t는 필드 소스에서 신체 위치의 특징적인 변화 시간입니다. 이 경우 뉴턴 방정식에 대한 작은 수정 사항을 계산하는 것으로 제한할 수 있습니다. 이러한 수정에 해당하는 효과를 통해 아인슈타인의 이론을 실험적으로 테스트할 수 있습니다(아래 참조). 아인슈타인 이론의 효과는 강한 중력장에서 특히 중요합니다.
아인슈타인의 중력 이론에 대한 몇 가지 결론
아인슈타인 이론의 여러 결론은 뉴턴의 T 이론 결론과 질적으로 다릅니다. 그 중 가장 중요한 것은 시공간 특이점(이론에 따르면 공식적으로 다음과 같은 장소)인 "블랙홀"의 출현과 관련이 있습니다. 우리에게 알려진 일반적인 형태의 입자와 장의 존재는 끝납니다.) 그리고 중력파의 존재.
블랙홀. 아인슈타인의 이론에 따르면, 진공 상태의 구형 장 T.의 두 번째 우주 속도는 뉴턴의 이론과 동일한 공식으로 표현됩니다.
결과적으로, 질량이 m인 물체가 중력 반경이라고 불리는 r = 2 Gm/c2 값보다 작은 선형 치수로 압축되면 T의 장은 너무 강해져서 빛조차도 그 몸에서 무한히, 먼 곳까지 탈출할 수 없습니다. 관찰자; 이를 위해서는 빛보다 더 빠른 속도가 필요합니다. 이러한 물체를 블랙홀이라고 합니다. 외부 관찰자는 반경 r = 2Gm/s2의 구 내부 영역으로부터 어떠한 정보도 수신하지 않습니다. 회전하는 물체가 압축될 때 아인슈타인의 이론에 따르면 T 필드는 회전하지 않는 물체의 필드와 다르지만 블랙홀 형성에 대한 결론은 여전히 유효합니다.
중력 반경보다 작은 영역에서는 어떤 힘도 물체가 더 이상 압축되는 것을 막을 수 없습니다. 압축 과정을 중력 붕괴라고 합니다. 동시에 장 T가 증가하고 시공간 곡률이 증가합니다. 중력 붕괴의 결과로 필연적으로 무한한 곡률의 출현과 관련된 시공간 특이점이 발생한다는 것이 입증되었습니다. (이러한 조건에서 아인슈타인 이론의 제한된 적용 가능성에 대해서는 다음 섹션을 참조하십시오.) 이론적 천체 물리학은 무거운 별의 진화가 끝날 때 블랙홀의 출현을 예측합니다(상대론적 천체 물리학 참조). 우주에는 블랙홀과 다른 기원이 존재할 가능성이 있습니다. 일부 쌍성계 내에서 블랙홀이 발견된 것으로 보입니다.
중력파. 아인슈타인의 이론은 가변 가속도로 움직이는 물체가 중력파를 방출할 것이라고 예측합니다. 중력파는 빛의 속도로 전파되는 조수 중력의 교대 장입니다. 예를 들어, 전파 방향에 수직으로 위치한 테스트 입자에 떨어지는 이러한 파동은 입자 사이의 거리에 주기적인 변화를 일으킵니다. 그러나 거대한 천체 시스템의 경우에도 중력파의 복사와 그에 의해 전달되는 에너지는 무시할 수 있습니다. 따라서 태양계 행성의 움직임으로 인한 복사 전력은 약 1011 erg/sec이며, 이는 태양의 광선 복사보다 1022배 적습니다. 중력파는 일반 물질과 마찬가지로 약하게 상호 작용합니다. 이는 중력파가 아직 실험적으로 발견되지 않았음을 설명합니다.
양자 효과. 아인슈타인 중력 이론의 적용 가능성에 대한 한계
아인슈타인의 이론은 양자 이론이 아닙니다. 이 점에서는 고전적인 맥스웰 전기역학과 유사합니다. 그러나 가장 일반적인 추론은 중력장이 전자기장과 마찬가지로 양자 법칙을 따라야 한다는 것을 보여줍니다. 그렇지 않으면 전자, 광자 등에 대한 불확정성 원리와 모순이 발생합니다. 양자 이론을 중력에 적용하면 중력파가 전자기장 양자(광자)만큼 실제적인 양자(중력자)의 흐름으로 간주될 수 있음을 보여줍니다. 중력자는 정지 질량이 0이고 스핀이 2(플랑크 상수 단위)인 중성 입자입니다.
우주와 실험실 조건에서 생각할 수 있는 대부분의 과정에서 중력의 양자 효과는 극히 약하며 아인슈타인의 비양자 이론을 사용하는 것이 가능합니다. 그러나 양자 효과는 시공간 곡률이 매우 큰 T. 필드의 특이점 근처에서 매우 중요해집니다. 차원 이론은 시공간 곡률 반경(유클리드 기하학에서 상당한 편차가 나타나는 거리: 이 반경이 작을수록 곡률이 커짐)이 rpl= 값과 같아질 때 중력의 양자 효과가 결정적이라는 것을 나타냅니다. . 거리 rpl을 플랑크 길이라고 합니다. 무시할 수 있습니다: rpl = 10-33cm. 이러한 조건에서는 아인슈타인의 중력 이론이 적용되지 않습니다.
==중력 붕괴 중에 특이 상태가 발생합니다. 과거 팽창하는 우주에는 특이점이 있었습니다(우주론 참조). 특이상태에 적용할 수 있는 일관된 양자이론은 아직 존재하지 않는다.
양자 효과는 블랙홀의 T 필드에서 입자의 탄생으로 이어집니다. 별에서 발생하고 질량이 태양과 비슷한 블랙홀의 경우 이러한 효과는 무시할 수 있습니다. 그러나 이는 원칙적으로 우주 팽창의 초기 단계에서 발생할 수 있는 저질량 블랙홀(1015g 미만)에 중요할 수 있습니다(“블랙홀” 참조).
아인슈타인 이론의 실험적 테스트
아인슈타인의 중력 이론은 등가 원리에 바탕을 두고 있습니다. 최대한 정확하게 검증하는 것이 가장 중요한 실험 작업입니다. 등가의 원리에 따르면 모든 물체는 구성이나 질량에 관계없이 모든 유형의 물질이 동일한 가속도로 T 장에 속해야 합니다. 이미 언급했듯이 이 진술의 타당성은 갈릴레오에 의해 처음 확립되었습니다. 헝가리 물리학자 L. Eotvos는 비틀림 저울을 사용하여 10-8의 정확도로 등가 원리의 타당성을 입증했습니다. 미국 물리학자 R. Dicke와 그의 동료들은 정확도를 10-10으로, 소련 물리학자 V.B. Braginsky와 그의 동료들은 10-12로 정확도를 높였습니다.
박사. 등가 원리에 대한 테스트는 빛이 중력장에서 전파됨에 따라 빛의 주파수 n이 변한다는 결론입니다. 이론은 중력 전위차 j1 ≒ j2를 갖는 지점 사이를 전파할 때 주파수 Dn의 변화를 예측합니다(Redshift 참조).
실험실 실험에서는 이 공식이 최소 1%의 정확도로 확인되었습니다(뫼스바우어 효과 참조).
이론의 기초를 테스트하기 위한 이러한 실험 외에도 결론에 대한 수많은 실험 테스트가 있습니다. 이론은 무거운 질량 근처를 지날 때 광선이 휘어지는 현상을 예측합니다. 뉴턴의 T. 이론에서도 유사한 편차가 따르지만, 아인슈타인의 이론은 두 배 더 큰 효과를 예측합니다. 태양 근처의 별들로부터 빛이 통과하는 동안(개기 일식 동안) 이 효과에 대한 수많은 관찰은 약 20%의 정확도로 아인슈타인의 이론(태양 원반 가장자리에서 1.75▓▓의 편차)의 예측을 확인시켜 주었습니다. 외계 점 전파원을 관찰하기 위한 현대 기술을 사용하면 훨씬 더 높은 정확도가 달성되었습니다. 이 방법으로 이론의 예측은 6% 이상의 정확도(1974년 현재)로 확인되었습니다.
박사. 이전 효과와 밀접하게 관련된 효과는 아인슈타인 이론의 효과를 고려하지 않고 공식으로 제공되는 것보다 T 필드에서 빛이 전파되는 시간이 더 길다는 것입니다. 태양 가까이 통과하는 광선의 경우 이 추가 지연은 약 2×10-4초입니다. 실험은 태양 원반 뒤를 통과하는 수성과 금성 행성의 레이더를 사용하고 우주선의 레이더 신호를 중계하여 수행되었습니다. 이론의 예측은 2%의 정확도로 확인되었습니다(1974년 현재).
마지막으로, 또 다른 효과는 아인슈타인의 이론에 의해 예측된, 태양 주위를 도는 행성의 타원 궤도의 느린 추가 회전(태양계의 다른 행성의 중력 교란으로 설명되지 않음)입니다. 이 효과는 수성 궤도에서 세기당 ▓43▓▓로 가장 큽니다. 이 예측은 현대 데이터에 따르면 최대 1%의 정확도로 실험적으로 확인되었습니다.
따라서 이용 가능한 모든 실험 데이터는 아인슈타인의 중력 이론과 그 관측 예측의 기초가 되는 조항의 정확성을 확인합니다.
실험은 아인슈타인의 이론과 다른 T.의 다른 이론을 구성하려는 시도에 대해 증언한다는 점을 강조해야 합니다.
결론적으로, 아인슈타인의 중력 이론에 대한 간접적인 확인은 20년대 중반 소련 수학자 A. A. 프리드먼(A. A. Friedman)이 일반 상대성 이론을 바탕으로 이론적으로 예측한 관측된 우주 팽창이라는 점에 주목합니다. 우리 세기의.
문학: Einstein A., 컬렉션. 과학 작품, vol. 1�4, M., 1965�67; Landau L., Lifshitz E., 현장 이론, 6판, M., 1973; Fok V.A., 공간, 시간 및 중력 이론, 2판, M., 1961; Zeldovich Ya. B., Novikov I. D., 중력 및 별 진화 이론, M., 1971; Brumberg V. A., 상대론적 천체 역학, M., 1972; Braginsky V.B., Rudenko V.N., 상대론적 중력 실험, "Uspekhi Fizicheskikh Nauk", 1970, v. 100, v. 3, p. 395.
I. D. Novikov.
위키피디아
문학에서 중력이라는 단어를 사용하는 예.
몸에 가해지는 예상치 못한 압력에 손가락이 거의 펴지지 않음 중력, Ewing은 안전 벨트를 풀고 시야 화면에서 우주선 방향으로 우주 비행장 들판을 가로 질러 으르렁 거리는 작은 수레를 보았습니다.
세계 중력 Antiworld에는 존재하지 않습니다. 대신 Universal Repulsion이 있으므로 모든 사람은 자신이 가지고 있는 모든 것에 끊임없이 집착해야 합니다.
이 경우 Disraeli는 의심할 여지없이 끊임없는 상호 작용의 실제 역사적 과정을 반영했습니다. 중력영국 부르주아지와 영국 귀족들은 대중의 분노로 인해 자신들의 특권이 위협받았을 때 한 번 이상 계급 타협에 이르렀습니다.
수백 개의 작은 구멍에서 쇳소리를 내며 물이 터져 나오고, 날아올랐다가 뒤로 물러나는 냉혹한 법칙을 지켰다. 중력푸른 소용돌이 속에서 끝없이 회전합니다.
스니지는 먼 핵에 대한 눈물없는 그리움에 너무 사로잡혀 있었고, 오니코는 그 강력한 힘에 너무 겁을 먹었습니다. 중력지구는 무엇이든 반응합니다.
약한 사람들 사이에서는 이미 눈에 띄게 실망이 커졌습니다. 다른 사람들에게는 군대에 더 이상 머무르는 것이 무의미하다는 생각이 더욱 분명해졌습니다. 중력집에가.
중력신자에 대한 회의론자는 색상의 보색 법칙이 존재하는 것만큼이나 정상적입니다.
그리고 그 결과는 다음과 같습니다. 더 이상 강한 분야에서 살 수없는 거대한 우주 비행사 종족이 결정화되었습니다. 중력특별한 장치가 없는 고향 행성.
Galynin의 음악은 생각이 강렬하고 당연합니다. 중력성명서의 서사적이고 그림 같은 성격은 풍부한 유머와 부드럽고 절제된 가사로 음영 처리됩니다.
최대 출력 중력항상 지오이드 표면에 떨어지기 때문에 접점은 항상 해수면 가까이에 위치합니다.
지하에는 발전소, 수경 정원, 생명 유지 장치, 가공 기계, 발전기가 있었습니다. 중력- 칼리스토 스테이션의 활동을 유지하는 데 필요한 장비.
거인들은 중력계를 공포에 질린 표정으로 바라보았고, 이는 얼마나 괴물처럼 성장하는지를 보여주었습니다. 중력.
우리 둘 다 분명히 같은 생각을 하고 있었고, 장을 감지하는 놀라운 장치인 중력계의 놀라운 노래를 열심히 듣고 있었습니다. 중력 Astrolet에서 더 먼 거리에 있습니다.
피로로 인한 모든 문제 외에도 우리는 치매에 시달렸습니다. 치매는 기억력 상실, 생각과 움직임의 둔화, 중력특히 남성의 경우 고정 자세에 적합합니다.
그것은 중력 떼로 굳어지고, 별의 늪으로 썩고, 블랙홀로 곪아터지고, 불안정함으로 맥동했습니다. 중력, 이방성 공간 영역에서 해결되었습니다.
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Reissner - Nordström · Kerr ·
커 - 뉴먼 ·
괴델 · 카스너 ·
프리드먼 - 르메트르 - 로버트슨 - 워커
대략적인 솔루션:
포스트 뉴턴 형식주의 · 공변 섭동 이론 ·
수치 상대성
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중력 (끌어 당김, 만유 중력, 중력) (위도부터) 중력- "중력")은 모든 물질체 사이의 보편적인 기본 상호 작용입니다. 낮은 속도와 약한 중력 상호 작용의 근사에서는 뉴턴의 중력 이론으로 설명되며, 일반적으로 아인슈타인의 일반 상대성 이론으로 설명됩니다. 중력네 가지 유형의 기본 상호 작용 중 가장 약합니다. 양자 한계에서 중력 상호 작용은 아직 개발되지 않은 양자 중력 이론으로 설명되어야 합니다.
중력의 매력
만유인력의 법칙은 역제곱법칙의 응용 중 하나이며 방사선 연구(예: 광압 참조)에서도 볼 수 있으며 면적의 2차 증가의 직접적인 결과입니다. 반경이 증가하는 구로 인해 전체 구의 면적에 대한 단위 면적의 기여도가 2차 감소합니다.
중력장과 마찬가지로 중력장은 잠재적입니다. 이는 한 쌍의 물체에 중력 인력의 위치 에너지를 도입할 수 있으며 이 에너지는 닫힌 루프를 따라 물체를 움직인 후에도 변하지 않는다는 것을 의미합니다. 중력장의 잠재력은 운동에너지와 위치에너지의 합 보존 법칙을 수반하며, 중력장에서 물체의 운동을 연구할 때 종종 해법을 상당히 단순화합니다. 뉴턴 역학의 틀 내에서 중력 상호 작용은 장거리입니다. 이는 거대한 물체가 어떻게 움직이는지에 관계없이 공간의 어느 지점에서든 중력 잠재력은 주어진 순간의 물체 위치에만 의존한다는 것을 의미합니다.
대형 우주 물체(행성, 별, 은하)는 엄청난 질량을 갖고 있으므로 상당한 중력장을 생성합니다.
중력은 가장 약한 상호작용이다. 그러나 그것은 모든 거리에서 작용하고 모든 질량이 양수이기 때문에 그럼에도 불구하고 우주에서 매우 중요한 힘입니다. 특히, 우주 규모에서 물체 사이의 전자기 상호작용은 작습니다. 왜냐하면 이들 물체의 총 전하는 0이기 때문입니다(물질 전체가 전기적으로 중성입니다).
또한 중력은 다른 상호작용과 달리 모든 물질과 에너지에 보편적으로 영향을 미칩니다. 중력 상호 작용이 전혀 없는 물체는 발견되지 않았습니다.
전역적 특성으로 인해 중력은 은하 구조, 블랙홀, 우주 팽창과 같은 대규모 효과와 행성의 궤도, 행성 표면으로의 단순한 인력 등의 기본 천문 현상을 담당합니다. 지구와 시체의 추락.
중력은 수학적 이론으로 설명된 최초의 상호작용이었습니다. 아리스토텔레스(기원전 4세기)는 질량이 다른 물체는 낙하 속도가 다르다고 믿었습니다. 훨씬 나중에 (1589) 갈릴레오 갈릴레이는 실험적으로 이것이 그렇지 않다는 것을 결정했습니다. 공기 저항이 제거되면 모든 신체가 동일하게 가속됩니다. 아이작 뉴턴의 만유인력 법칙(1687)은 중력의 일반적인 행동을 잘 설명했습니다. 1915년에 알베르트 아인슈타인은 시공간 기하학의 관점에서 중력을 보다 정확하게 설명하는 일반 상대성 이론을 창안했습니다.
천체 역학 및 그 작업 중 일부
천체 역학의 가장 간단한 문제는 빈 공간에서 두 점 또는 구형 물체의 중력 상호 작용입니다. 고전 역학의 틀 내에서 이 문제는 닫힌 형태로 분석적으로 해결됩니다. 그 해의 결과는 종종 케플러의 세 가지 법칙의 형태로 공식화됩니다.
상호 작용하는 신체의 수가 증가함에 따라 작업은 훨씬 더 복잡해집니다. 따라서 이미 유명한 삼체 문제(즉, 질량이 0이 아닌 세 물체의 운동)는 일반적인 형태로 해석적으로 풀 수 없습니다. 수치해를 사용하면 초기 조건에 비해 해의 불안정성이 매우 빠르게 발생합니다. 태양계에 적용하면 이러한 불안정성은 우리가 수억 년이 넘는 규모의 행성의 움직임을 정확하게 예측하는 것을 허용하지 않습니다.
특별한 경우에는 대략적인 해를 찾는 것이 가능합니다. 가장 중요한 것은 한 몸체의 질량이 다른 몸체의 질량보다 훨씬 큰 경우입니다(예: 태양계 및 토성 고리의 역학). 이 경우, 첫 번째 근사로서, 가벼운 물체는 서로 상호 작용하지 않고 거대한 물체 주위의 케플러식 궤적을 따라 움직인다고 가정할 수 있습니다. 그들 사이의 상호 작용은 섭동 이론의 틀 내에서 고려될 수 있으며 시간이 지남에 따라 평균을 낼 수 있습니다. 이 경우 공명, 끌개, 혼돈 등과 같은 중요하지 않은 현상이 발생할 수 있습니다. 이러한 현상의 명확한 예는 토성 고리의 복잡한 구조입니다.
거의 동일한 질량을 가진 다수의 인력으로 구성된 시스템의 동작을 정확하게 설명하려는 시도에도 불구하고 이는 동적 혼돈 현상으로 인해 수행될 수 없습니다.
강한 중력장
강한 중력장에서나 상대론적 속도로 중력장에서 이동할 때 일반 상대성 이론(GTR)의 효과가 나타나기 시작합니다.
- 시공간 기하학의 변화;
- 결과적으로 뉴턴의 중력 법칙이 벗어났습니다.
- 극단적인 경우 - 블랙홀의 출현;
- 중력 교란의 유한한 전파 속도와 관련된 전위 지연;
- 결과적으로 중력파의 출현;
- 비선형 효과: 중력은 자체적으로 상호 작용하는 경향이 있으므로 강한 장에서의 중첩 원리는 더 이상 유지되지 않습니다.
중력 방사선
일반 상대성 이론의 중요한 예측 중 하나는 중력 복사이며, 2015년 직접 관측을 통해 그 존재가 확인되었습니다. 그러나 그 존재를 뒷받침하는 강력한 간접적 증거가 있기 전에는 밀도가 높은 중력 물체(예: 중성자별 또는 블랙홀)를 포함하는 근접 쌍성계, 특히 유명한 시스템 PSR B1913+16(할스 펄서)에서 에너지 손실이 있었습니다. - Taylor) - 이 에너지가 중력 복사에 의해 정확하게 전달되는 일반 상대성 이론과 잘 일치합니다.
중력 복사는 가변 사중극자 또는 더 높은 다극 모멘트를 갖는 시스템에서만 생성될 수 있습니다. 이 사실은 대부분의 자연 소스의 중력 복사가 방향성을 가지므로 감지가 상당히 복잡하다는 것을 의미합니다. 중력 N-필드 소스는 비례합니다 texvc찾을 수 없습니다. 설정 도움말은 math/README를 참조하세요.): (v/c)^(2n + 2), 다중극이 전기형인 경우, 그리고 표현식을 구문 분석할 수 없습니다(실행 파일 texvc찾을 수 없습니다. 설정 도움말은 math/README를 참조하세요.): (v/c)^(2n + 4)- 다중극이 자기형인 경우, 여기서 V는 방사 시스템에서 광원의 특징적인 이동 속도입니다. 씨- 빛의 속도. 따라서 지배적인 모멘트는 전기 유형의 4중극자 모멘트가 되며 해당 방사선의 전력은 다음과 같습니다.
texvc찾을 수 없습니다. 설정에 대한 도움말은 math/README를 참조하세요.): L = \frac(1)(5)\frac(G)(c^5)\left\langle \frac(d^3 Q_(ij))(dt^ 3 ) \frac(d^3 Q^(ij))(dt^3)\right\rangle,
어디 표현식을 구문 분석할 수 없습니다(실행 파일 texvc찾을 수 없습니다. 수학/README - 설정 도움말을 참조하세요.): Q_(ij)- 방사 시스템 질량 분포의 4중극자 모멘트 텐서. 끊임없는 표현식을 구문 분석할 수 없습니다(실행 파일 texvc찾을 수 없습니다. 설정에 대한 도움말은 math/README를 참조하세요.): \frac(G)(c^5) = 2.76 \times 10^(-53)(1/W)을 사용하면 복사 전력의 크기 순서를 추정할 수 있습니다.
중력의 미묘한 영향
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지구 궤도의 공간 곡률 측정(작가 그림)
중력 인력 및 시간 팽창의 고전적 효과 외에도 일반 상대성 이론은 지상 조건에서 매우 약하여 탐지 및 실험적 검증이 매우 어려운 중력의 다른 징후의 존재를 예측합니다. 최근까지 이러한 어려움을 극복하는 것은 실험자의 능력을 넘어서는 것처럼 보였습니다.
그중에서도 특히 관성 기준계의 항력(또는 렌즈-시르링 효과)과 중력자기장을 명명할 수 있습니다. 2005년 NASA의 로봇 중력 탐사선 B(Gravity Probe B)는 지구 근처에서 이러한 효과를 측정하기 위해 전례 없는 정밀 실험을 수행했습니다. 획득된 데이터의 처리는 2011년 5월까지 수행되었으며 측지 세차 및 관성 기준 시스템의 항력 효과의 존재와 크기를 확인했지만 정확도는 원래 가정된 것보다 다소 낮았습니다.
측정 노이즈를 분석하고 추출하기 위한 집중적인 작업 끝에 임무의 최종 결과는 2011년 5월 4일 NASA-TV 기자 회견에서 발표되었으며 Physical Review Letters에 게재되었습니다. 측지 세차 측정값은 −6601.8±18.3밀리초연간 아크 및 엔트레인먼트 효과 - −37.2±7.2밀리초연간 호 (이론적 값 -6606.1 mas/년 및 -39.2 mas/년과 비교).
중력의 고전 이론
참조: 중력 이론가장 극단적인 관측 조건에서도 중력의 양자 효과가 극히 작기 때문에 이에 대한 신뢰할 만한 관측은 아직 없습니다. 이론적 추정에 따르면 대부분의 경우 중력 상호 작용에 대한 고전적인 설명으로 제한할 수 있습니다.
현대의 정식 고전 중력 이론, 즉 일반 상대성 이론과 다양한 발달 정도에 대한 명확한 가설과 이론이 서로 경쟁하고 있습니다. 이러한 모든 이론은 현재 실험 테스트가 수행되는 근사치 내에서 매우 유사한 예측을 합니다. 다음은 몇 가지 기본적이고 가장 잘 발달되었거나 알려진 중력 이론입니다.
일반 상대성 이론
일반 상대성 이론(GTR)의 표준 접근 방식에서 중력은 처음에는 힘의 상호 작용이 아니라 시공간 곡률의 표현으로 간주됩니다. 따라서 일반 상대성 이론에서 중력은 기하학적 효과로 해석되고, 시공간은 비유클리드 리만 기하학(보다 정확하게는 유사 리만 기하학)의 틀 내에서 고려됩니다. 중력장이라고도 하는 중력장(뉴턴 중력 잠재력의 일반화)은 일반적으로 상대성 이론에서 텐서 미터법 필드(4차원 시공간 미터법 및 중력장의 강도)로 식별됩니다. 메트릭에 의해 결정되는 시공간의 아핀 연결성.
일반 상대성 이론의 표준 작업은 고려 중인 4차원 좌표계의 에너지-운동량 소스의 알려진 분포로부터 시공간의 기하학적 특성을 함께 정의하는 미터법 텐서의 구성 요소를 결정하는 것입니다. 결과적으로, 측정법에 대한 지식을 통해 테스트 입자의 운동을 계산할 수 있으며, 이는 주어진 시스템에서 중력장의 속성에 대한 지식과 동일합니다. 일반 상대성 이론 방정식의 텐서 특성과 공식화에 대한 표준 기본 정당성으로 인해 중력도 텐서 특성을 갖는 것으로 믿어집니다. 한 가지 결과는 중력 복사가 최소한 사중극자 차수 이상이어야 한다는 것입니다.
일반 상대성 이론에서는 중력장의 에너지가 불변성으로 인해 어려움이 있는 것으로 알려져 있습니다. 왜냐하면 이 에너지는 텐서로 설명되지 않고 이론적으로 다른 방식으로 결정될 수 있기 때문입니다. 고전 일반 상대성 이론에서는 스핀-궤도 상호작용을 설명하는 문제도 발생합니다(확장된 물체의 스핀도 명확한 정의를 갖지 않기 때문에). 결과의 명확성과 일관성의 정당성(중력 특이점의 문제)에 특정 문제가 있다고 믿어집니다.
그러나 일반상대성이론은 아주 최근(2012년)까지 실험적으로 확인되었습니다. 또한 아인슈타인의 접근법에 대한 많은 대체 접근법(현대 물리학의 표준)은 중력 이론 공식화에 대한 접근법으로 현재 실험적으로 검증할 수 있는 유일한 저에너지 근사법의 일반 상대성이론과 일치하는 결과를 낳습니다.
아인슈타인-카르탄 이론
방정식을 두 클래스로 나누는 유사한 작업이 RTG에서도 발생합니다. RTG에서는 비유클리드 공간과 민코프스키 공간 간의 연결을 고려하기 위해 두 번째 텐서 방정식이 도입됩니다. Jordan-Brans-Dicke 이론에는 무차원 매개변수가 존재하므로 이론 결과가 중력 실험 결과와 일치하도록 이를 선택하는 것이 가능해졌습니다. 더욱이 매개변수가 무한대에 가까워질수록 이론의 예측은 점점 일반상대성이론에 가까워지기 때문에 일반상대성이론을 확인하는 어떤 실험으로도 조던-브란스-디케 이론을 반박하는 것은 불가능하다.
중력의 양자 이론
반세기가 넘는 시도에도 불구하고 중력은 일반적으로 받아 들여지는 일관된 양자 이론이 아직 구성되지 않은 유일한 기본 상호 작용입니다. 낮은 에너지에서 양자장 이론의 정신에 따라 중력 상호작용은 중력자(스핀 2 게이지 보존)의 교환으로 간주될 수 있습니다. 그러나 결과 이론은 재정규화할 수 없으므로 만족스럽지 못한 것으로 간주됩니다.
최근 수십 년 동안 양자화 중력 문제를 해결하기 위한 세 가지 유망한 접근법이 개발되었습니다: 끈 이론, 루프 양자 중력, 인과적 동적 삼각측량[[K:Wikipedia:출처가 없는 기사(국가: Lua 오류: callParserFunction: "#property" 함수를 찾을 수 없습니다. )]][[K:Wikipedia:출처가 없는 기사(국가: Lua 오류: callParserFunction: "#property" 함수를 찾을 수 없습니다. )]] [ ] .
끈이론
그 안에는 입자와 배경 시공간 대신 끈과 다차원 유사체인 브레인이 있습니다. 고차원 문제의 경우 브레인은 고차원 입자이지만 입자가 움직이는 관점에서 보면 내부에이 브레인은 시공간 구조입니다. 끈이론의 변형으로 M이론이 있다.
루프 양자 중력
이는 시공간 배경을 참조하지 않고 양자장 이론을 공식화하려고 시도합니다. 이 이론에 따르면 공간과 시간은 별개의 부분으로 구성됩니다. 공간의 이 작은 양자세포들은 일정한 방식으로 서로 연결되어 있어 시간과 길이의 작은 규모에서는 잡다하고 이산적인 공간 구조를 만들고, 큰 규모에서는 원활하게 연속적이고 매끄러운 시공간으로 변형됩니다. 많은 우주론적 모델은 빅뱅 이후 플랑크 시대의 우주 행동만을 설명할 수 있지만, 루프 양자 중력은 폭발 과정 자체를 설명할 수 있으며 심지어 더 멀리 볼 수도 있습니다. 루프 양자 중력을 사용하면 질량을 설명하기 위해 힉스 보존을 도입하지 않고도 표준 모델의 모든 입자를 설명할 수 있습니다.
인과적 동적 삼각측량
그 안에서 시공간 다양체는 인과성의 원리를 고려하여 플랑크식 차원의 기본 유클리드 단순형(삼각형, 사면체, 오각형)으로 구성됩니다. 거시적 규모의 시공간의 4차원성과 유사 유클리드적 성격은 가정되지 않고 이론의 결과입니다.
이 섹션에는 정보가 충분하지 않습니다.
원칙
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권위 있는
상대론적 |
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모든 물질적 신체 사이. 낮은 속도와 약한 중력 상호 작용의 근사치는 뉴턴의 중력 이론으로 설명되며, 일반적으로 아인슈타인의 일반 상대성 이론으로 설명됩니다. 양자 한계에서 중력 상호 작용은 아직 개발되지 않은 양자 중력 이론에 의해 설명되는 것으로 추정됩니다.
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✪ 중력 시각화
✪ 과학자들은 태어날 때부터 우리를 속였습니다. 중력에 관한 7가지 불온한 사실 뉴턴과 물리학자들의 거짓말을 폭로하다
✪ Alexander Chirtsov - 중력: 뉴턴에서 아인슈타인까지의 견해 개발
✪ 중력에 관한 10가지 흥미로운 사실
✪ 중력
자막
중력의 매력
만유인력의 법칙은 역제곱법칙의 응용 중 하나이며 방사선 연구(예: 광압 참조)에서도 볼 수 있으며 면적의 2차 증가의 직접적인 결과입니다. 반경이 증가하는 구로 인해 전체 구의 면적에 대한 단위 면적의 기여도가 2차 감소합니다.
중력장과 마찬가지로 중력장도 잠재적입니다. 이는 한 쌍의 물체에 중력 인력의 위치 에너지를 도입할 수 있으며 이 에너지는 닫힌 루프를 따라 물체를 움직인 후에도 변하지 않는다는 것을 의미합니다. 중력장의 잠재력은 운동에너지와 위치에너지의 합 보존 법칙을 수반하며, 중력장에서 물체의 운동을 연구할 때 종종 해법을 상당히 단순화합니다. 뉴턴 역학의 틀 내에서 중력 상호 작용은 장거리입니다. 이는 거대한 물체가 어떻게 움직이는지에 관계없이 공간의 어느 지점에서든 중력 잠재력은 주어진 순간의 물체 위치에만 의존한다는 것을 의미합니다.
대형 우주 물체(행성, 별, 은하)는 엄청난 질량을 갖고 있으므로 상당한 중력장을 생성합니다.
중력은 가장 약한 상호작용이다. 그러나 그것은 모든 거리에서 작용하고 모든 질량이 양수이기 때문에 그럼에도 불구하고 우주에서 매우 중요한 힘입니다. 특히, 우주 규모에서 물체 사이의 전자기 상호작용은 작습니다. 왜냐하면 이들 물체의 총 전하는 0이기 때문입니다(물질 전체가 전기적으로 중성입니다).
또한 중력은 다른 상호작용과 달리 모든 물질과 에너지에 보편적으로 영향을 미칩니다. 중력 상호 작용이 전혀 없는 물체는 발견되지 않았습니다.
전역적 특성으로 인해 중력은 은하 구조, 블랙홀, 우주 팽창과 같은 대규모 효과와 행성의 궤도, 행성 표면으로의 단순한 인력 등의 기본 천문 현상을 담당합니다. 지구와 시체의 추락.
중력은 수학적 이론으로 설명된 최초의 상호작용이었습니다. 아리스토텔레스(기원전 4세기)는 질량이 다른 물체는 낙하 속도가 다르다고 믿었습니다. 그리고 훨씬 나중에 (1589) 갈릴레오 갈릴레이는 실험적으로 이것이 그렇지 않다는 것을 결정했습니다. 공기 저항이 제거되면 모든 몸체가 동일하게 가속됩니다. 아이작 뉴턴의 만유인력 법칙(1687)은 중력의 일반적인 행동을 잘 설명했습니다. 1915년에 알베르트 아인슈타인은 시공간 기하학의 관점에서 중력을 보다 정확하게 설명하는 일반 상대성 이론을 창안했습니다.
천체 역학 및 그 작업 중 일부
천체 역학의 가장 간단한 문제는 빈 공간에서 두 점 또는 구형 물체의 중력 상호 작용입니다. 고전 역학의 틀 내에서 이 문제는 닫힌 형태로 분석적으로 해결됩니다. 그 해의 결과는 종종 케플러의 세 가지 법칙의 형태로 공식화됩니다.
상호 작용하는 신체의 수가 증가함에 따라 작업은 훨씬 더 복잡해집니다. 따라서 이미 유명한 삼체 문제(즉, 질량이 0이 아닌 세 물체의 운동)는 일반적인 형태로 해석적으로 풀 수 없습니다. 수치해를 사용하면 초기 조건에 비해 해의 불안정성이 매우 빠르게 발생합니다. 태양계에 적용하면 이러한 불안정성은 우리가 수억 년이 넘는 규모의 행성의 움직임을 정확하게 예측하는 것을 허용하지 않습니다.
특별한 경우에는 대략적인 해를 찾는 것이 가능합니다. 가장 중요한 것은 한 몸체의 질량이 다른 몸체의 질량보다 훨씬 큰 경우입니다(예: 태양계 및 토성 고리의 역학). 이 경우, 첫 번째 근사로서, 가벼운 물체는 서로 상호 작용하지 않고 거대한 물체 주위의 케플러식 궤적을 따라 움직인다고 가정할 수 있습니다. 그들 사이의 상호 작용은 섭동 이론의 틀 내에서 고려될 수 있으며 시간이 지남에 따라 평균을 낼 수 있습니다. 이 경우 공명, 끌개, 혼돈 등과 같은 중요하지 않은 현상이 발생할 수 있습니다. 이러한 현상의 명확한 예는 토성 고리의 복잡한 구조입니다.
거의 동일한 질량을 가진 다수의 인력으로 구성된 시스템의 동작을 정확하게 설명하려는 시도에도 불구하고 이는 동적 혼돈 현상으로 인해 수행될 수 없습니다.
강한 중력장
강한 중력장에서나 상대론적 속도로 중력장에서 이동할 때 일반 상대성 이론(GTR)의 효과가 나타나기 시작합니다.
- 시공간 기하학의 변화;
- 결과적으로 뉴턴의 중력 법칙이 벗어났습니다.
- 극단적인 경우 - 블랙홀의 출현;
- 중력 교란의 유한한 전파 속도와 관련된 전위 지연;
- 결과적으로 중력파의 출현;
- 비선형 효과: 중력은 자체적으로 상호 작용하는 경향이 있으므로 강한 장에서의 중첩 원리는 더 이상 유지되지 않습니다.
중력 방사선
일반 상대성 이론의 중요한 예측 중 하나는 중력 복사이며, 2015년 직접 관측을 통해 그 존재가 확인되었습니다. 그러나 그 존재를 뒷받침하는 강력한 간접적 증거가 있기 전에는 밀도가 높은 중력 물체(예: 중성자별 또는 블랙홀)를 포함하는 근접 쌍성계, 특히 유명한 시스템 PSR B1913+16(할스 펄서)에서 에너지 손실이 있었습니다. - Taylor) - 이 에너지가 중력 복사에 의해 정확하게 전달되는 일반 상대성 이론과 잘 일치합니다.
중력 복사는 가변 사중극자 또는 더 높은 다극 모멘트를 갖는 시스템에서만 생성될 수 있습니다. 이 사실은 대부분의 자연 소스의 중력 복사가 방향성을 가지므로 감지가 상당히 복잡하다는 것을 의미합니다. 중력 N-필드 소스는 비례합니다 (v / c) 2n + 2 (\displaystyle (v/c)^(2n+2)), 다중극이 전기형인 경우, 그리고 (v / c) 2n + 4 (\displaystyle (v/c)^(2n+4))- 다중극이 자기형인 경우, 여기서 V는 방사 시스템에서 광원의 특징적인 이동 속도입니다. 씨- 빛의 속도. 따라서 지배적인 모멘트는 전기 유형의 4중극자 모멘트가 되며 해당 방사선의 전력은 다음과 같습니다.
L = 1 5 G c 5 ⟨ d 3 Q i j d t 3 d 3 Q i j d t 3 ⟩ , (\displaystyle L=(\frac (1)(5))(\frac (G)(c^(5)))\ 왼쪽\langle (\frac (d^(3)Q_(ij))(dt^(3)))(\frac (d^(3)Q^(ij))(dt^(3)))\right \rangle ,)어디 Q i j (\displaystyle Q_(ij))- 방사 시스템 질량 분포의 4중극자 모멘트 텐서. 끊임없는 G c 5 = 2.76 × 10 − 53 (\displaystyle (\frac (G)(c^(5)))=2.76\times 10^(-53))(1/W)을 사용하면 복사 전력의 크기 순서를 추정할 수 있습니다.
1969년 이후(베버의 실험 (영어)), 중력 방사선을 직접 감지하려는 시도가 이루어지고 있습니다. 미국, 유럽, 일본에는 현재 여러 개의 지상 기반 탐지기가 작동 중입니다(LIGO, VIRGO, TAMA). (영어), GEO 600), LISA(레이저 간섭계 우주 안테나) 우주 중력 검출기 프로젝트 등이 있습니다. 러시아의 지상 기반 탐지기는 타타르스탄 공화국의 Dulkyn 중력파 연구 센터에서 개발되고 있습니다.
중력의 미묘한 영향
중력 인력 및 시간 팽창의 고전적 효과 외에도 일반 상대성 이론은 지상 조건에서 매우 약하여 탐지 및 실험적 검증이 매우 어려운 중력의 다른 징후의 존재를 예측합니다. 최근까지 이러한 어려움을 극복하는 것은 실험자의 능력을 넘어서는 것처럼 보였습니다.
그중에는 특히 관성 기준계의 항력(또는 렌즈-시르링 효과)과 중력자기장이 있다고 할 수 있습니다. 2005년 NASA의 무인 중력탐사선 B(Unmanned Gravity Probe B)는 지구 근처에서 이러한 영향을 측정하기 위해 전례 없는 정밀 실험을 수행했습니다. 획득된 데이터의 처리는 2011년 5월까지 수행되었으며 측지 세차 및 관성 기준 시스템의 항력 효과의 존재와 크기를 확인했지만 정확도는 원래 가정된 것보다 다소 낮았습니다.
측정 노이즈를 분석하고 추출하기 위한 집중적인 작업 끝에 임무의 최종 결과는 2011년 5월 4일 NASA-TV 기자 회견에서 발표되었으며 Physical Review Letters에 게재되었습니다. 측지 세차 측정값은 −6601.8±18.3밀리초연간 아크 및 엔트레인먼트 효과 - −37.2±7.2밀리초연간 호 (이론적 값 -6606.1 mas/년 및 -39.2 mas/년과 비교).
중력의 고전 이론
가장 극단적인 관측 조건에서도 중력의 양자 효과가 극히 작기 때문에 이에 대한 신뢰할 만한 관측은 아직 없습니다. 이론적 추정에 따르면 대부분의 경우 중력 상호 작용에 대한 고전적인 설명으로 제한할 수 있습니다.
현대의 정식 고전 중력 이론, 즉 일반 상대성 이론과 다양한 발달 정도에 대한 명확한 가설과 이론이 서로 경쟁하고 있습니다. 이러한 모든 이론은 현재 실험 테스트가 수행되는 근사치 내에서 매우 유사한 예측을 합니다. 다음은 몇 가지 기본적이고 가장 잘 발달되었거나 알려진 중력 이론입니다.
일반 상대성 이론
그러나 일반상대성이론은 아주 최근(2012년)까지 실험적으로 확인되었습니다. 또한 아인슈타인의 접근법에 대한 많은 대체 접근법(현대 물리학의 표준)은 중력 이론 공식화에 대한 접근법으로 현재 실험적으로 검증할 수 있는 유일한 저에너지 근사법의 일반 상대성이론과 일치하는 결과를 낳습니다.
아인슈타인-카르탄 이론
방정식을 두 클래스로 나누는 유사한 작업이 RTG에서도 발생합니다. RTG에서는 비유클리드 공간과 민코프스키 공간 간의 연결을 고려하기 위해 두 번째 텐서 방정식이 도입됩니다. Jordan-Brans-Dicke 이론에는 무차원 매개변수가 존재하므로 이론 결과가 중력 실험 결과와 일치하도록 이를 선택하는 것이 가능해졌습니다. 더욱이 매개변수가 무한대에 가까워질수록 이론의 예측은 점점 일반상대성이론에 가까워지기 때문에 일반상대성이론을 확인하는 어떤 실험으로도 조던-브란스-디케 이론을 반박하는 것은 불가능하다.
중력의 양자 이론
반세기가 넘는 시도에도 불구하고 중력은 일반적으로 받아 들여지는 일관된 양자 이론이 아직 구성되지 않은 유일한 기본 상호 작용입니다. 낮은 에너지에서 양자장 이론의 정신에 따라 중력 상호작용은 중력자(스핀-2 게이지 보존)의 교환으로 표현될 수 있습니다. 그러나 결과 이론은 재정규화할 수 없으므로 만족스럽지 못한 것으로 간주됩니다.
최근 수십 년 동안 중력 양자화 문제를 해결하기 위한 몇 가지 유망한 접근법(끈 이론, 루프 양자 중력 등)이 개발되었습니다.
끈이론
그 안에는 입자와 배경 시공간 대신 끈과 다차원 유사체가 나타납니다.
