Bestämma starthastigheten för en kropp som kastas horisontellt. Ämne: Att studera rörelsen hos en kropp som kastas horisontellt

Ämne: Studie av rörelsen hos en kropp som kastas horisontellt.

Målet med arbetet: att undersöka beroendet av flygräckvidden för en kropp som kastas horisontellt på höjden från vilken den började röra sig.

Utrustning:

• stativ med koppling;
• stål boll;
• kopiera papper;
• styrskena;
• linjal;
• skotska.

Om en kropp kastas horisontellt från en viss höjd, kan dess rörelse betraktas som en tröghetsrörelse längs den horisontella och likformigt accelererad rörelse längs vertikalen.

Horisontellt rör sig kroppen med tröghet i enlighet med Newtons första lag, eftersom förutom motståndskraften från luftens sida, som inte tas med i beräkningen, inga andra krafter verkar på den i denna riktning. Luftmotståndets kraft kan försummas eftersom en kort tid flygningen av en kropp som kastas från en liten höjd, kommer verkan av denna kraft inte att ha en märkbar effekt på rörelsen.

Tyngdkraften verkar på kroppen vertikalt, vilket ger den acceleration. g(tyngdacceleration).

Med tanke på kroppens rörelse under sådana förhållanden som ett resultat av två oberoende rörelser horisontellt och vertikalt, är det möjligt att fastställa beroendet av kroppens flygområde på höjden från vilken den kastas. Med tanke på att kroppens hastighet V vid tidpunkten för kastet är riktad horisontellt, och det finns ingen vertikal komponent av den initiala hastigheten, då kan falltiden hittas med hjälp av den grundläggande ekvationen för likformigt accelererad rörelse:

Var .

Under samma tid kommer kroppen att ha tid att flyga horisontellt, röra sig jämnt, avståndet S=Vt. Genom att ersätta den redan hittade flygtiden i denna formel får vi det önskade beroendet av flygräckvidden på höjd och hastighet:

Från den resulterande formeln kan det ses att kastavståndet är proportionellt mot kvadratroten av höjden från vilken kastet görs. Till exempel, om höjden fyrdubblas, kommer flygräckvidden att fördubblas; med en niofaldig ökning av höjden kommer räckvidden att öka med en faktor tre, och så vidare.

Denna slutsats kan bekräftas mer strikt. Låt när kastas från en höjd H1 räckvidd kommer att vara S1, när den kastas i samma hastighet från en höjd H 2 \u003d 4H 1 räckvidd kommer att vara S2

Enligt formeln

: Och

Dividera den andra ekvationen med den första:

eller S2 = 2S1

Detta beroende, som erhålls teoretiskt från ekvationerna av enhetlig och enhetligt accelererad rörelse, verifieras experimentellt i arbetet.

Tidningen undersöker kulans rörelse, som rullar ner från stoppet från rännan på den omvända styrskenan. Styrskenan är monterad på ett stativ, designen gör att du kan ge bollen en horisontell hastighetsriktning på en viss höjd över bordet. Detta säkerställer den horisontella riktningen för bollens hastighet i ögonblicket för början av dess fria flygning.

Två serier av experiment utförs, där höjderna på separationen av bollen skiljer sig med en faktor fyra, och avstånden mäts S1 Och S2, på vilken kulan avlägsnas från styrskenan horisontellt till kontaktpunkten med bordet. För att minska påverkan på resultatet av sidofaktorer bestäms medelvärdet av avstånden S 1av Och S 2av. Genom att jämföra de genomsnittliga avstånden som erhållits i varje serie av experiment drar de slutsatsen hur sann FORMEL-jämlikheten är.

Instruktioner för arbetet

1. Fäst styrskenan upp och ner på stativskaftet så att hylsan förhindrar att den faller ner från stativet. Placera separeringspunkten för bollen från samma styrskena på en höjd av cirka 9 cm från bordets yta. Lägg kolpapper där kulan ska falla på bordet.

2. Förbered en tabell för att registrera resultaten av mätningar och beräkningar.

erfarenhetsnummer	H 1 cm	S1 , centimeter	S 1av , centimeter	H 2 , centimeter	S2 , centimeter	S 2kr , centimeter
1

3. Provkör kulan från början av styrskenans spår. Bestäm var bollen faller på bordet. Bollen ska falla in i mitten av filmen. Justera filmens position om det behövs. Fäst filmen på bordet med en tejpbit.

4. Använd en linjal och mät höjden på bollens brytpunkt ovanför bordet H1. Använd en linjal vertikalt, markera på bordets yta en punkt (till exempel med en bit tejp), ovanför vilken punkten för separation av bollen från styrskenan är placerad.

5. Kör kulan från början av styrskenans spår och mät avståndet på bordsytan S1 från punkten där kulan separeras från styrskenan, till märket som kulan lämnar på filmen när den faller.

6. Upprepa bollstarten 5-6 gånger. För att hastigheten med vilken kulan flyger från styrskenan ska vara densamma i alla experiment, lanseras den från samma punkt från början av spåret på styrskenan.

7. Beräkna medelvärdet för avståndet S 1av.

8. Öka kullyften från styrskenan med fyra gånger. Se till att villkoret är uppfyllt: H 2 \u003d 4H 1.

9. Upprepa en serie kullanseringar från början av styrskenans spår. Mät avståndet för varje start S2 och beräkna medelvärdet S 2kr.

10. Kontrollera om jämställdhet är sant S 2cr = 2S 1av . Specificera möjlig orsak skillnader i resultat.

11. Gör en slutsats om beroendet av flyktintervallet för en horisontellt kastad kropp på höjden på kastet, från vilken kroppen började röra sig.

Laboratoriearbete (experimentell uppgift)

BESTÄMNING AV KROPPENS INITIALHASTIGHET,

KASTAS HORISONTALT

Utrustning: suddgummi (suddgummi), måttband, träklossar.

Målet med arbetet: experimentellt bestämma värdet på den initiala hastigheten för en kropp som kastas horisontellt. Bedöm resultatets trovärdighet.

Rörelseekvationer för en materialpunkt i projektioner på den horisontella axeln 0 X och vertikal axel 0 y se ut så här:

Den horisontella komponenten av hastigheten under rörelsen av en kropp som kastas horisontellt ändras inte, därför bestäms kroppens bana under kroppens fria flygning horisontellt enligt följande: https://pandia.ru/text/79/ 468/images/image004_28.gif" width="112 " height="44 src="> Från denna ekvation, hitta tiden och ersätt det resulterande uttrycket i föregående formel. Nu kan du få beräkningsformeln för att hitta den initiala hastigheten av en kropp som kastas horisontellt:

Arbetsorder

1. Förbered ark för rapporten om utfört arbete med preliminära poster.

2. Mät bordets höjd.

3. Placera suddgummi på kanten av bordet. Klicka för att flytta den i horisontell riktning.

4. Markera platsen där resåren når golvet. Mät avståndet från den punkt på golvet där bordets kant projiceras till den punkt där det elastiska bandet faller på golvet.

5. Ändra suddets flyghöjd genom att placera ett träblock (eller låda) under det på kanten av bordet. Gör samma sak för det nya fallet.

6. Genomför minst 10 experiment, skriv in mätresultaten i tabellen, beräkna radergummits initialhastighet, antag att accelerationen för fritt fall är 9,81 m/s2.

Tabell över mät- och beräkningsresultat

erfarenhet	Kroppsflyghöjd	kroppsflygningsområde	Initial kroppshastighet	Absolut hastighetsfel
h	s	v 0	D v 0
Genomsnitt

7. Beräkna storleken på de absoluta och relativa felen för kroppens initiala hastighet, dra slutsatser om det utförda arbetet.

Kontrollfrågor

1. En sten kastas vertikalt uppåt och den första halvan av vägen rör sig jämnt långsamt, och den andra halvan - jämnt accelererad. Betyder detta att dess acceleration är negativ på den första halvan av banan och positiv på den andra?

2. Hur förändras hastighetsmodulen för en kropp som kastas horisontellt?

3. I så fall kommer föremålet som ramlade ut genom bilfönstret att falla till marken tidigare: när bilen står stilla eller när den är i rörelse: Försumma luftmotståndet.

4. I vilket fall är modulen för förskjutningsvektorn för en materialpunkt samma som banan?

Litteratur:

1.Giancoli D. Fysik: I 2 vol. T. 1: Per. från engelska - M.: Mir, 1989, sid. 89, uppgift 17.

2. , Experimentella uppgifter i fysik. Årskurs 9-11: en lärobok för studenter vid utbildningsinstitutioner - M .: Verbum-M, 2001, sid. 89.

Här är kroppens initiala hastighet, är kroppens hastighet vid tidpunkten t, s- horisontellt flygavstånd, här höjden över marken från vilken en kropp kastas horisontellt med en hastighet .

1.1.33. Kinematiska ekvationer av hastighetsprojektion:

1.1.34. Kinematiska koordinatekvationer:

1.1.35. kroppshastighet just då t:

I stunden faller till marken y=h, x = s(Fig. 1.9).

1.1.36. Maximalt horisontellt flygområde:

1.1.37. Höjd över marken varifrån kroppen kastas

vågrätt:

Rörelse av en kropp som kastas i en vinkel α mot horisonten
med initial hastighet

1.1.38. Banan är en parabel(Fig. 1.10). Böjd rörelse längs en parabel beror på resultatet av att lägga till två rätlinjiga rörelser: enhetlig rörelse längs den horisontella axeln och lika variabel rörelse längs den vertikala axeln.

Ris. 1.10

( är kroppens initiala hastighet, är projektionerna av hastigheten på koordinataxlarna vid tidpunkten t, är kroppens flygtid, hmax- kroppens maximala höjd, smaxär det maximala horisontella flygavståndet för kroppen).

1.1.39. Kinematiska projektionsekvationer:

;

1.1.40. Kinematiska koordinatekvationer:

;

1.1.41. Höjden på kroppslyftet till toppen av banan:

Vid tidpunkten , (Figur 1.11).

1.1.42. Maximal kroppshöjd:

1.1.43. Kroppsflygtid:

Vid tidpunkten , (Fig. 1.11).

1.1.44. Maximalt horisontellt flygområde för kroppen:

1.2. Grundläggande ekvationer för klassisk dynamik

Dynamik(från grekiska. dynamisk- kraft) - en gren av mekanik ägnad åt studiet av rörelsen av materiella kroppar under inverkan av krafter som appliceras på dem. Klassisk dynamik bygger på Newtons lagar . Alla ekvationer och satser som är nödvändiga för att lösa dynamikproblem erhålls från dem.

1.2.1. Tröghetsrapporteringssystem - det är en referensram där kroppen är i vila eller rör sig jämnt och i en rak linje.

1.2.2. Tvingaär resultatet av kroppens interaktion med miljö. En av de enklaste definitionerna av kraft: påverkan av en enda kropp (eller fält) som orsakar acceleration. För närvarande särskiljs fyra typer av krafter eller interaktioner:

· gravitationell(manifestrerade i form av krafter allvar);

· elektromagnetiska(existensen av atomer, molekyler och makrokroppar);

· stark(ansvarig för anslutning av partiklar i kärnor);

· svag(ansvarig för sönderfallet av partiklar).

1.2.3. Principen för överlagring av krafter: om flera krafter verkar på en materialpunkt, kan den resulterande kraften hittas med vektoradditionsregeln:

.

En kropps massa är ett mått på en kropps tröghet. Varje kropp gör motstånd när den försöker sätta den i rörelse eller ändra modulen eller riktningen för dess hastighet. Denna egenskap kallas tröghet.

1.2.5. Puls(momentum) är produkten av massan T kroppen genom sin hastighet v:

1.2.6. Newtons första lag: Varje materiell punkt (kropp) upprätthåller ett tillstånd av vila eller uniform rätlinjig rörelse tills påverkan från andra kroppar får henne (honom) att ändra detta tillstånd.

1.2.7. Newtons andra lag(grundläggande ekvation av dynamiken för en materiell punkt): förändringshastigheten för kroppens rörelsemängd är lika med kraften som verkar på den (Fig. 1.11):

Ris. 1.11	Ris. 1.12

Samma ekvation i projektioner på tangenten och normalen till punktbanan:

Och .

1.2.8. Newtons tredje lag: krafterna med vilka två kroppar verkar på varandra är lika stora och motsatta i riktning (Fig. 1.12):

1.2.9. Lagen om bevarande av momentum för ett slutet system: rörelsemängden för ett slutet system ändras inte med tiden (Fig. 1.13):

,

Var Pär antalet materialpunkter (eller kroppar) som ingår i systemet.

Ris. 1.13

Lagen om bevarande av momentum är inte en konsekvens av Newtons lagar, utan är grundläggande naturlag, som inte känner några undantag, och är en konsekvens av rummets homogenitet.

1.2.10. Den grundläggande ekvationen för dynamiken i translationsrörelsen hos ett system av kroppar:

var är accelerationen av systemets tröghetscentrum; är den totala massan av systemet från P materiella poäng.

1.2.11. Systemets masscentrum materialpunkter (fig. 1.14, 1.15):

.

Masscentrums rörelselag: systemets masscentrum rör sig som en materiell punkt, vars massa är lika med hela systemets massa och som påverkas av en kraft lika med vektorsumman av alla krafter som verkar på systemet.

1.2.12. Impuls av kroppssystemet:

var är hastigheten för systemets tröghetscentrum.

Ris. 1.14	Ris. 1.15

1.2.13. Sats om masscentrums rörelse: om systemet är i ett externt stationärt enhetligt kraftfält, då inga åtgärder inuti systemet kan ändra rörelsen för systemets masscentrum:

.

1.3. Krafter inom mekanik

1.3.1. Kroppsviktsförhållande med gravitation och stödreaktion:

Acceleration av fritt fall (Fig. 1.16).

Ris. 1.16

Viktlöshet är ett tillstånd där en kropps vikt är noll. I ett gravitationsfält uppstår viktlöshet när en kropp endast rör sig under inverkan av gravitationen. Om a = g, Den där p=0.

1.3.2. Samband mellan vikt, gravitation och acceleration:

1.3.3. glidande friktionskraft(Bild 1.17):

var är glidfriktionskoefficienten; När kraften av normalt tryck.

1.3.5. Grundförhållanden för en kropp på ett lutande plan(Fig. 1.19). :

· friktionskraft: ;

· resulterande kraft: ;

· rullande kraft: ;

· acceleration:

Ris. 1.19

1.3.6. Hookes lag för en fjäder: fjäderförlängning X proportionell mot kraften av elasticitet eller yttre kraft:

Var k- fjäderstyvhet.

1.3.7. Potentiell energi hos en elastisk fjäder:

1.3.8. Arbetet utfört till våren:

1.3.9. Spänning- mäta inre krafter uppstår i en deformerbar kropp under påverkan av yttre påverkan(Fig. 1.20):

var är stavens tvärsnittsarea, där dess diameter, är stavens initiala längd, är ökningen av stavlängden.

Ris. 1.20	Ris. 1.21

1.3.10. Töjningsdiagram - plot av normalspänning σ = F/S på relativ förlängning ε = Δ l/l vid sträckning av kroppen (fig. 1.21).

1.3.11. Youngs modulär värdet som kännetecknar stavmaterialets elastiska egenskaper:

1.3.12. Stångens längdökning proportionell mot spänning:

1.3.13. Relativ longitudinell spänning (kompression):

1.3.14. Relativ tvärspänning (kompression):

var är stavens initiala tvärgående dimension.

1.3.15. Poissons förhållande- förhållandet mellan stavens relativa tvärspänning och den relativa längsgående spänningen:

1.3.16. Hookes lag för ett spö: relativ ökning av stavens längd är direkt proportionell mot spänningen och omvänt proportionell mot Youngs modul:

1.3.17. Bulk potentiell energitäthet:

1.3.18. Relativ förskjutning ( bild 1.22, 1.23 ):

var är det absoluta skiftet.

Ris. 1.22	Fig.1.23

1.3.19. SkjuvmodulG- ett värde som beror på materialets egenskaper och är lika med en sådan tangentiell spänning vid vilken (om så stora elastiska krafter var möjliga).

1.3.20. Tangentiell elastisk spänning:

1.3.21. Hookes lag för klippning:

1.3.22. Specifik potentiell energi kroppar i skjuvning:

1.4. Icke-tröghetsreferensramar

Icke-inertiell referensramär en godtycklig referensram som inte är trög. Exempel på icke-tröghetssystem: ett system som rör sig i en rät linje med konstant acceleration, samt ett roterande system.

Tröghetskrafterna beror inte på samverkan mellan kroppar, utan på egenskaperna hos de icke-tröghetsreferensramar själva. Newtons lagar gäller inte tröghetskrafter. Tröghetskrafterna är inte invarianta med avseende på övergången från en referensram till en annan.

I ett icke-tröghetssystem kan man även använda Newtons lagar om man inför tröghetskrafter. De är fiktiva. De introduceras specifikt för att använda Newtons ekvationer.

1.4.1. Newtons ekvation för icke-inertiell referensram

var är accelerationen av en massa kropp T i förhållande till det icke-tröghetssystemet; – tröghetskraft är en fiktiv kraft på grund av referensramens egenskaper.

1.4.2. Centripetal kraft- tröghetskraft av det andra slaget, applicerad på en roterande kropp och riktad längs radien till rotationscentrum (fig. 1.24):

,

var är centripetalaccelerationen.

1.4.3. Centrifugalkraft- tröghetskraften av det första slaget, applicerad på anslutningen och riktad längs radien från rotationscentrum (fig. 1.24, 1.25):

,

var är centrifugalaccelerationen.

Ris. 1.24	Ris. 1,25

1.4.4. Gravitationsacceleration beroende g från områdets latitud visas i fig. 1,25.

Tyngdkraften är resultatet av tillägget av två krafter: och; Således, g(och följaktligen mg) beror på latitud:

,

där ω är vinkelhastigheten för jordens rotation.

1.4.5. Coriolis kraft- en av de tröghetskrafter som finns i en icke-tröghetsreferensram på grund av rotation och tröghetslagarna, som visar sig när man rör sig i en riktning i vinkel mot rotationsaxeln (fig. 1.26, 1.27).

var är rotationsvinkelhastigheten.

Ris. 1,26	Ris. 1,27

1.4.6. Newtons ekvation för icke-tröghetsreferensramar, med hänsyn till alla krafter, tar formen

där är tröghetskraften på grund av translationsrörelsen hos en icke-tröghetsreferensram; Och – två tröghetskrafter på grund av referensramens rotationsrörelse; är kroppens acceleration i förhållande till den icke-tröghetsreferensramen.

1.5. Energi. Jobb. Kraft.
Bevarandelagar

1.5.1. Energi- universell åtgärd olika former rörelse och interaktion av alla typer av materia.

1.5.2. Rörelseenergiär funktionen av systemets tillstånd, bestäms endast av hastigheten på dess rörelse:

En kropps kinetiska energi är en skalär fysisk storhet lika med hälften av massans produkt m kropp per kvadrat av dess hastighet.

1.5.3. Sats om förändringen i kinetisk energi. Arbetet med de resulterande krafterna som appliceras på kroppen är lika med förändringen i kroppens kinetiska energi, eller med andra ord, förändringen i kroppens kinetiska energi är lika med arbetet A av alla krafter som verkar på kroppen.

1.5.4. Samband mellan kinetisk energi och momentum:

1.5.5. Tvångsarbeteär en kvantitativ egenskap hos energiutbytesprocessen mellan interagerande kroppar. Jobbar inom mekanik .

1.5.6. Arbete av en konstant kraft:

Om en kropp rör sig i en rak linje och en konstant kraft verkar på den F, som gör en viss vinkel α med rörelseriktningen (fig. 1.28), då bestäms denna krafts arbete av formeln:

,

Var Fär kraftmodulen, ∆rär förskjutningsmodulen för kraftappliceringspunkten, är vinkeln mellan kraftriktningen och förskjutningen.

Om< /2, то работа силы положительна. Если >/2, då är det arbete som kraften utför negativt. Vid = /2 (kraften riktas vinkelrätt mot förskjutningen), då är kraftens arbete noll.

Ris. 1,28	Ris. 1,29

Arbete av konstant kraft F när du rör dig längs axeln x på ett avstånd (Fig. 1.29) är lika med kraftprojektionen på denna axel multiplicerat med förskjutning:

.

På fig. 1.27 visar fallet när A < 0, т.к. >/2 - trubbig vinkel.

1.5.7. elementärt arbete d A styrka F på elementär förskjutning d r kallas en skalär fysisk storhet som är lika med den skalära produkten av kraft och förskjutning:

1.5.8. Variabelt kraftarbete på bana sektion 1 - 2 (Fig. 1.30):

Ris. 1.30

1.5.9. Omedelbar kraftär lika med utfört arbete per tidsenhet:

.

1.5.10. Genomsnittlig effekt under en tid:

1.5.11. Potentiell energi kropp vid en given punkt är en skalär fysisk storhet, lika med det arbete som görs av den potentiella kraften när kroppen flyttas från denna punkt till en annan tas som noll för den potentiella energireferensen.

Potentiell energi bestäms upp till någon godtycklig konstant. Detta återspeglas inte i de fysiska lagarna, eftersom de inkluderar antingen skillnaden i potentiella energier i två positioner av kroppen eller derivatan av den potentiella energin med avseende på koordinater.

Därför anses den potentiella energin i en viss position vara lika med noll, och kroppens energi mäts i förhållande till denna position (noll referensnivå).

1.5.12. Principen om minimal potentiell energi. Varje slutet system tenderar att flytta till ett tillstånd där dess potentiella energi är minimal.

1.5.13. Konservativa krafters arbeteär lika med förändringen i potentiell energi

.

1.5.14. Vektorcirkulationssats: om cirkulationen för någon kraftvektor är noll, är denna kraft konservativ.

Konservativa krafters arbete längs en sluten slinga L är noll(Bild 1.31):

Ris. 1,31

1.5.15. Potentiell energi av gravitationsinteraktion mellan massorna m Och M(Fig. 1.32):

1.5.16. Potentiell energi hos en komprimerad fjäder(Bild 1.33):

Ris. 1,32	Ris. 1,33

1.5.17. Systemets totala mekaniska energiär lika med summan av kinetiska och potentiella energier:

E = E till + E P.

1.5.18. Kroppens potentiella energi på hög h ovan jord

E n = mgh.

1.5.19. Förhållandet mellan potentiell energi och kraft:

Eller eller

1.5.20. Lagen om bevarande av mekanisk energi(för ett slutet system): den totala mekaniska energin för ett konservativt system av materialpunkter förblir konstant:

1.5.21. Lagen om bevarande av momentum för ett slutet system av kroppar:

1.5.22. Lagen om bevarande av mekanisk energi och momentum med absolut elastisk central stöt (bild 1.34):

Var m 1 och m 2 - massor av kroppar; och är kropparnas hastigheter före nedslaget.

Ris. 1,34	Ris. 1,35

1.5.23. Kroppshastigheter efter en perfekt elastisk stöt (bild 1.35):

.

1.5.24. Kroppshastighet efter ett helt oelastiskt centralt slag (Fig. 1.36):

1.5.25. Lagen om bevarande av momentum när raketen rör sig (bild 1.37):

var och är raketens massa och hastighet; och massan och hastigheten hos de utstötta gaserna.

Ris. 1,36	Ris. 1,37

1.5.26. Meshcherskys ekvation för raketen.

Årskurs 10

Lab #1

Definition av fritt fallacceleration.

Utrustning: en kula på en tråd, ett stativ med en koppling och en ring, ett måttband, en klocka.

Arbetsorder

Modellen av en matematisk pendel är en metallkula med liten radie upphängd på en lång tråd.

pendellängd bestäms av avståndet från upphängningspunkten till bollens mitt (enligt formel 1)

Var - längden på tråden från upphängningspunkten till den plats där kulan är fäst vid tråden; är bollens diameter. Trådlängd mätt med linjal, bolldiameter - bromsok.

När tråden lämnas spänd, tas kulan bort från jämviktspositionen med ett avstånd som är mycket litet jämfört med trådens längd. Sedan släpps bollen utan att trycka på den och samtidigt slås stoppuret på. Bestäm tidsperiodent , under vilken pendeln görn = 50 kompletta svängningar. Experimentet upprepas med två andra pendlar. De erhållna experimentella resultaten ( ) anges i tabellen.

Mätnummer

t , Med

T, s

g, m/s

Med formel (2)

beräkna svängningsperioden för pendeln, och från formeln

(3) beräkna accelerationen för en fritt fallande kroppg .

(3)

Mätresultaten anges i tabellen.

Beräkna det aritmetiska medelvärdet från mätresultaten och betyder absolut fel .Det slutliga resultatet av mätningar och beräkningar uttrycks som .

Årskurs 10

Labbarbete № 2

Studera rörelsen hos en kropp som kastas horisontellt

Målet med arbetet: mäta starthastigheten för en kropp som kastas horisontellt, att undersöka beroendet av flygräckvidden för en kropp som kastas horisontellt på höjden från vilken den började röra sig.

Utrustning: stativ med hylsa och klämma, böjd ränna, metallkula, ett pappersark, ett ark kolpapper, ett lod, ett måttband.

Arbetsorder

Bollen rullar nerför en krökt ränna, vars nedre del är horisontell. Distansh från nederkanten av rännan till bordet bör vara 40 cm. Käftarna på klämman ska vara placerade nära den övre änden av rännan. Lägg ett pappersark under rännan, tryck ner det med en bok så att det inte rör sig under experimenten. Markera en punkt på detta ark med ett lod.A placerad på samma vertikal med den nedre änden av rännan. Släpp bollen utan att trycka. Notera (ungefär) platsen på bordet där bollen kommer att landa när den rullar av rännan och flyter genom luften. Placera ett pappersark på den markerade platsen och på det - ett ark karbonpapper med "arbetssidan" nedåt. Tryck ner dessa ark med en bok så att de inte rör sig under experimenten. mäta avstånd från markerad punkt till punktA . Sänk ned rännan så att avståndet från rännans underkant till bordet är 10 cm, upprepa experimentet.

Efter att ha lämnat rännan, rör sig bollen längs en parabel, vars topp är vid den punkt där bollen lämnar rännan. Låt oss välja ett koordinatsystem, som visas i figuren. Initial bollhöjd och flygräckvidd relaterad till förhållandet Enligt denna formel, med en minskning av den initiala höjden med 4 gånger, minskar flygområdet med 2 gånger. Efter att ha mätt Och du kan hitta bollens hastighet i ögonblicket för separation från rännan enligt formeln