Određivanje početne brzine tijela bačenog vodoravno. Tema: Proučavanje gibanja tijela bačenog vodoravno

Predmet: Proučavanje gibanja tijela bačenog vodoravno.

Cilj rada: istražiti ovisnost dometa leta vodoravno bačenog tijela o visini s koje se počelo gibati.

Oprema:

• tronožac sa kvačilom;
• čelična kugla;
• papir za kopiranje;
• vodilica;
• vladar;
• scotch.

Ako se tijelo baci horizontalno s određene visine, tada se njegovo gibanje može smatrati tromim gibanjem po horizontali i jednoliko ubrzanim gibanjem po vertikali.

Horizontalno se tijelo giba po inerciji u skladu s prvim Newtonovim zakonom, jer osim sile otpora sa strane zraka, koja nije uzeta u obzir, na njega u tom smjeru ne djeluju druge sile. Silu otpora zraka možemo zanemariti jer kratko vrijeme let tijela bacenog s male visine djelovanje te sile nece osjetnije utjecati na kretanje.

Sila gravitacije djeluje na tijelo vertikalno, što mu daje ubrzanje. g(ubrzanje gravitacije).

Promatrajući kretanje tijela u takvim uvjetima kao rezultat dva neovisna kretanja horizontalno i vertikalno, moguće je utvrditi ovisnost dometa leta tijela o visini s koje je bačeno. S obzirom na to da je brzina tijela V u trenutku bacanja usmjeren vodoravno, a nema okomite komponente početne brzine, tada se vrijeme pada može pronaći pomoću osnovne jednadžbe jednoliko ubrzanog gibanja:

Gdje .

Tijekom istog vremena, tijelo će imati vremena letjeti vodoravno, krećući se ravnomjerno, udaljenost S=Vt. Zamjenom već pronađenog vremena leta u ovu formulu dobivamo željenu ovisnost dometa leta o visini i brzini:

Iz dobivene formule može se vidjeti da je udaljenost bacanja proporcionalna kvadratnom korijenu visine s koje se baca. Na primjer, ako se visina učetverostruči, domet leta će se udvostručiti; s deveterostrukim povećanjem visine, raspon će se povećati za faktor tri, i tako dalje.

Ovaj se zaključak može strože potvrditi. Neka kad se baci s visine H1 raspon će biti S1, kada se baci istom brzinom s visine H 2 \u003d 4H 1 raspon će biti S2

Prema formuli

: I

Dijeljenje druge jednadžbe s prvom:

ili S2 = 2S1

Ova ovisnost, dobivena teorijski iz jednadžbi jednolikog i jednoliko ubrzanog gibanja, u radu je eksperimentalno provjerena.

U radu se istražuje kretanje kuglice koja se kotrlja od graničnika iz žlijeba obrnute vodilice. Vodilica je postavljena na tronožac, dizajn vam omogućuje da lopti date vodoravni smjer brzine na određenoj visini iznad stola. Time se osigurava vodoravni smjer brzine lopte u trenutku početka njezina slobodnog leta.

Izvode se dvije serije pokusa u kojima se visine odvajanja lopte razlikuju za faktor četiri, a udaljenosti se mjere S1 I S2, na kojem se lopta uklanja s vodilice vodoravno do točke kontakta sa stolom. Da bi se smanjio utjecaj sporednih čimbenika na rezultat, određuje se prosječna vrijednost udaljenosti S 1av I S 2av. Uspoređujući prosječne udaljenosti dobivene u svakoj seriji eksperimenata, zaključuju koliko je FORMULA jednakost istinita.

Upute za rad

1. Pričvrstite vodilicu naopako na osovinu stativa tako da rukavac spriječi da padne sa stativa. Postavite točku odvajanja lopte od iste vodilice na visinu od oko 9 cm od površine stola. Stavite karbonski papir na mjesto gdje bi lopta trebala pasti na stol.

2. Pripremiti tablicu za bilježenje rezultata mjerenja i izračuna.

broj iskustva	H 1 cm	S1 , cm	S 1av , cm	H 2 , cm	S2 , cm	S 2kr , cm
1

3. Probno pokrenite kuglicu od početka utora vodilice. Odredite gdje lopta pada na stol. Lopta bi trebala pasti u središnji dio filma. Po potrebi prilagodite položaj filma. Zalijepite film na stol pomoću trake.

4. Pomoću ravnala izmjerite visinu točke odvajanja loptice iznad stola H1. Pomoću ravnala postavljenog okomito označite na površini stola točku (na primjer, komadom ljepljive trake), iznad koje se nalazi točka odvajanja kuglice od vodilice.

5. Pokrenite lopticu od početka utora vodilice i izmjerite udaljenost na površini stola S1 od točke odvajanja kuglice od vodilice, do oznake koju je na filmu ostavila kuglica kada padne.

6. Ponovite izbacivanje lopte 5-6 puta. Kako bi brzina kojom kuglica odlijeće od vodilice bila ista u svim pokusima, ona se lansira iz iste točke od početka utora vodilice.

7. Izračunajte srednju vrijednost udaljenosti S 1av.

8. Povećajte podizanje loptice s vodilice četiri puta. Provjerite je li ispunjen uvjet: H 2 \u003d 4H 1.

9. Ponovite niz izbacivanja kuglice od početka utora vodilice. Za svaki start izmjerite udaljenost S2 i izračunajte srednju vrijednost S 2kr.

10. Provjerite je li jednakost istinita S 2cr = 2S 1av . Navedite mogući uzrok odstupanja u rezultatima.

11. Donesite zaključak o ovisnosti dometa leta horizontalno bačenog tijela o visini bacanja, s koje se tijelo počelo kretati.

Laboratorijski rad (eksperimentalni zadatak)

ODREĐIVANJE POČETNE BRZINE TIJELA,

BAČEN VODORAVNO

Oprema: gumica za olovke (gumica), metar, drvene kocke.

Cilj rada: eksperimentalno odrediti vrijednost početne brzine tijela bačenog horizontalno. Ocijenite vjerodostojnost rezultata.

Jednadžbe gibanja materijalne točke u projekcijama na horizontalnu os 0 x i okomita os 0 g izgleda ovako:

Horizontalna komponenta brzine tijekom kretanja tijela bačenog vodoravno se ne mijenja, stoga se putanja tijela tijekom slobodnog leta tijela vodoravno određuje na sljedeći način: https://pandia.ru/text/79/ 468/images/image004_28.gif" width="112 " height="44 src="> Iz ove jednadžbe pronađite vrijeme i zamijenite dobiveni izraz u prethodnoj formuli. Sada možete dobiti formulu za izračun za pronalaženje početne brzine tijela bačenog vodoravno:

Radni nalog

1. Pripremiti listove za izvješće o obavljenom poslu s preliminarnim unosima.

2. Izmjerite visinu stola.

3. Postavite gumicu na rub stola. Kliknite da biste je pomaknuli u vodoravnom smjeru.

4. Označite mjesto gdje će elastika doseći pod. Izmjerite udaljenost od točke na podu gdje se projicira rub stola do točke gdje elastična traka pada na pod.

5. Promijenite visinu letenja gumice tako da ispod nje na rub stola postavite drveni blok (ili kutiju). Učinite isto za novi slučaj.

6. Napravite najmanje 10 pokusa, rezultate mjerenja unesite u tablicu, izračunajte početnu brzinu gumice uz pretpostavku da je akceleracija slobodnog pada 9,81 m/s2.

Tablica rezultata mjerenja i proračuna

iskustvo	Visina leta tijela	udaljenost leta tijela	Početna brzina tijela	Apsolutna pogreška brzine
h	s	v 0	D v 0
Prosjek

7. Izračunajte veličinu apsolutne i relativne pogreške početne brzine tijela, zaključite o obavljenom radu.

Kontrolna pitanja

1. Kamen se baci okomito prema gore i prva se polovica puta kreće jednoliko sporo, a druga polovica - jednoliko ubrzano. Znači li to da je njegovo ubrzanje negativno na prvoj polovici puta, a pozitivno na drugoj?

2. Kako se mijenja modul brzine tijela bačenog vodoravno?

3. U kojem će slučaju predmet koji je ispao kroz prozor automobila ranije pasti na tlo: kada automobil stoji ili kada se kreće: Otpor zraka zanemariti.

4. U kojem slučaju je modul vektora pomaka materijalne točke jednak putanji?

Književnost:

1.Giancoli D. Fizika: U 2 sv., T. 1: Per. s engleskog - M.: Mir, 1989, str. 89, zadatak 17.

2. , Eksperimentalni zadaci iz fizike. Razredi 9-11: udžbenik za učenike obrazovnih ustanova - M .: Verbum-M, 2001, str. 89.

Ovdje je početna brzina tijela, je brzina tijela u trenutku vremena t, s- horizontalna udaljenost leta, h je visina iznad tla s koje je tijelo bačeno vodoravno brzinom .

1.1.33. Kinematičke jednadžbe projekcije brzine:

1.1.34. Kinematičke koordinatne jednadžbe:

1.1.35. brzina tijela u to vrijeme t:

U trenutku padajući na zemlju y=h, x = s(Slika 1.9).

1.1.36. Maksimalni horizontalni domet leta:

1.1.37. Visina iznad zemlje s koje se tijelo baca

vodoravno:

Gibanje tijela bačenog pod kutom α u odnosu na horizont
s početnom brzinom

1.1.38. Putanja je parabola(Slika 1.10). Krivocrtno kretanje po paraboli rezultat je zbrajanja dvaju pravocrtnih gibanja: jednolikog gibanja po horizontalnoj osi i jednako promjenjivog gibanja po okomitoj osi.

Riža. 1.10

( je početna brzina tijela, su projekcije brzine na koordinatne osi u trenutku vremena t, je vrijeme leta tijela, hmax- najveća visina tijela, smax je najveća horizontalna udaljenost leta tijela).

1.1.39. Jednadžbe kinematičke projekcije:

;

1.1.40. Kinematske koordinatne jednadžbe:

;

1.1.41. Visina dizanja tijela do gornje točke putanje:

U trenutku vremena , (slika 1.11).

1.1.42. Najveća tjelesna visina:

1.1.43. Vrijeme leta tijela:

U trenutku u vremenu , (Slika 1.11).

1.1.44. Maksimalni vodoravni domet leta tijela:

1.2. Osnovne jednadžbe klasične dinamike

Dinamika(od grčkog. dinamičan- sila) - grana mehanike posvećena proučavanju gibanja materijalnih tijela pod djelovanjem sila koje na njih djeluju. Klasična dinamika temelji se na Newtonovi zakoni . Iz njih se dobivaju sve jednadžbe i teoremi potrebni za rješavanje problema dinamike.

1.2.1. Inercijski sustav izvještavanja - to je referentni okvir u kojem tijelo miruje ili se giba jednoliko i pravocrtno.

1.2.2. Sila je rezultat interakcije tijela sa okoliš. Jedna od najjednostavnijih definicija sile: utjecaj jednog tijela (ili polja) koji uzrokuje ubrzanje. Trenutno se razlikuju četiri vrste sila ili interakcija:

· gravitacijski(manifestira se u obliku sila gravitacija);

· elektromagnetski(postojanje atoma, molekula i makrotijela);

· snažna(odgovoran za povezivanje čestica u jezgri);

· slab(odgovoran za raspad čestica).

1.2.3. Princip superpozicije sila: ako na materijalnu točku djeluje više sila, tada se rezultirajuća sila može pronaći prema pravilu zbrajanja vektora:

.

Masa tijela je mjera tromosti tijela. Svako se tijelo opire kada ga se pokušava pokrenuti ili promijeniti modul ili smjer svoje brzine. Ovo svojstvo naziva se inercija.

1.2.5. Puls(moment) je umnožak mase T tijelo svojom brzinom v:

1.2.6. Newtonov prvi zakon: Bilo koja materijalna točka (tijelo) održava stanje mirovanja ili uniformnosti pravocrtno gibanje dok utjecaj drugih tijela ne prouzrokuje da ona (njega) promijeni ovo stanje.

1.2.7. Newtonov drugi zakon(osnovna jednadžba dinamike materijalne točke): brzina promjene količine gibanja tijela jednaka je sili koja na njega djeluje (sl. 1.11):

Riža. 1.11	Riža. 1.12

Ista jednadžba u projekcijama na tangentu i normalu na putanju točke:

I .

1.2.8. Newtonov treći zakon: sile kojima dva tijela djeluju jedno na drugo jednake su veličine i suprotnog smjera (slika 1.12):

1.2.9. Zakon očuvanja količine gibanja za zatvoreni sustav: moment količine gibanja zatvorenog sustava ne mijenja se u vremenu (slika 1.13):

,

Gdje P je broj materijalnih točaka (ili tijela) uključenih u sustav.

Riža. 1.13

Zakon održanja količine gibanja nije posljedica Newtonovih zakona, ali jest temeljni zakon prirode, koji ne poznaje iznimke, a posljedica je homogenosti prostora.

1.2.10. Osnovna jednadžba dinamike translatornog gibanja sustava tijela:

gdje je akceleracija centra tromosti sustava; je ukupna masa sustava iz P materijalne bodove.

1.2.11. Središte mase sustava materijalne točke (sl. 1.14, 1.15):

.

Zakon gibanja središta mase: središte mase sustava giba se poput materijalne točke čija je masa jednaka masi cijelog sustava i na koju djeluje sila jednaka vektorskom zbroju svih sile koje djeluju na sustav.

1.2.12. Impuls tjelesnog sustava:

gdje je brzina centra tromosti sustava.

Riža. 1.14	Riža. 1.15

1.2.13. Teorem o gibanju centra mase: ako je sustav u vanjskom stacionarnom jednoličnom polju sila, tada nikakve akcije unutar sustava ne mogu promijeniti gibanje središta mase sustava:

.

1.3. Sile u mehanici

1.3.1. Odnos tjelesne težine s gravitacijom i reakcijom potpore:

Ubrzanje slobodnog pada (slika 1.16).

Riža. 1.16

Bestežinsko stanje je stanje u kojem je težina tijela jednaka nuli. U gravitacijskom polju bestežinsko stanje nastaje kada se tijelo giba samo pod djelovanjem sile teže. Ako a = g, To p=0.

1.3.2. Odnos između težine, gravitacije i ubrzanja:

1.3.3. sila trenja klizanja(Slika 1.17):

gdje je koeficijent trenja klizanja; N je sila normalnog tlaka.

1.3.5. Osnovni omjeri za tijelo na kosoj ravnini(Slika 1.19). :

· sila trenja: ;

· rezultantna sila: ;

· sila kotrljanja: ;

· ubrzanje:

Riža. 1.19

1.3.6. Hookeov zakon za oprugu: produženje opruge x proporcionalna sili elastičnosti ili vanjska sila:

Gdje k- krutost opruge.

1.3.7. Potencijalna energija elastične opruge:

1.3.8. Posao koji je obavio proljeće:

1.3.9. napon- mjeriti unutarnje sile koji nastaje u deformabilnom tijelu pod utjecajem vanjski utjecaji(Slika 1.20):

gdje je površina poprečnog presjeka štapa, d je njegov promjer, je početna duljina štapa, je prirast duljine štapa.

Riža. 1.20	Riža. 1.21

1.3.10. Dijagram deformacije - dijagram normalnog naprezanja σ = F/S na relativno izduženje ε = Δ l/l pri istezanju tijela (slika 1.21).

1.3.11. Youngov modul je vrijednost koja karakterizira elastična svojstva materijala šipke:

1.3.12. Povećanje duljine šipke proporcionalno naponu:

1.3.13. Relativna uzdužna napetost (kompresija):

1.3.14. Relativna transverzalna napetost (kompresija):

gdje je početna poprečna dimenzija štapa.

1.3.15. Poissonov omjer- omjer relativne poprečne napetosti štapa prema relativnoj uzdužnoj napetosti:

1.3.16. Hookeov zakon za štap: relativno povećanje duljine štapa izravno je proporcionalno naprezanju i obrnuto proporcionalno Youngovom modulu:

1.3.17. Gustoća ukupne potencijalne energije:

1.3.18. Relativni pomak ( slika 1.22, 1.23 ):

gdje je apsolutni pomak.

Riža. 1.22	sl.1.23

1.3.19. Modul smicanjaG- vrijednost koja ovisi o svojstvima materijala i jednaka je takvom tangencijalnom naprezanju pri kojem (ako bi bile moguće tako ogromne elastične sile).

1.3.20. Tangencijalno elastično naprezanje:

1.3.21. Hookeov zakon za smicanje:

1.3.22. Specifična potencijalna energija tijela u smicanju:

1.4. Neinercijalni referentni okviri

Neinercijalni referentni okvir je proizvoljan referentni okvir koji nije inercijalan. Primjeri neinercijalnih sustava: sustav koji se giba pravocrtno konstantnom akceleracijom, kao i rotirajući sustav.

Sile inercije nisu posljedica međudjelovanja tijela, već svojstava samih neinercijalnih referentnih okvira. Newtonovi zakoni ne vrijede za inercijske sile. Sile inercije nisu nepromjenjive u odnosu na prijelaz iz jednog referentnog okvira u drugi.

U neinercijskom sustavu također možete koristiti Newtonove zakone ako uvedete inercijalne sile. Oni su fiktivni. Uvode se posebno za korištenje Newtonovih jednadžbi.

1.4.1. Newtonova jednadžba za neinercijalni referentni okvir

gdje je akceleracija tijela mase T u odnosu na neinercijalni sustav; – sila tromosti je fiktivna sila zbog svojstava referentnog okvira.

1.4.2. Centripetalna sila- sila inercije druge vrste, primijenjena na rotirajuće tijelo i usmjerena duž radijusa do središta rotacije (slika 1.24):

,

gdje je centripetalna akceleracija.

1.4.3. Centrifugalna sila- sila inercije prve vrste, primijenjena na vezu i usmjerena duž radijusa od središta rotacije (Sl. 1.24, 1.25):

,

gdje je centrifugalno ubrzanje.

Riža. 1.24	Riža. 1.25

1.4.4. Ovisnost gravitacijskog ubrzanja g od zemljopisne širine područja prikazano je na sl. 1.25.

Gravitacija je rezultat zbrajanja dviju sila: i; Tako, g(i zbog toga mg) ovisi o geografskoj širini:

,

gdje je ω kutna brzina rotacije Zemlje.

1.4.5. Coriolisova sila- jedna od sila inercije koja postoji u neinercijalnom referentnom okviru zbog rotacije i zakona inercije, koja se manifestira kada se kreće u smjeru pod kutom u odnosu na os rotacije (sl. 1.26, 1.27).

gdje je kutna brzina rotacije.

Riža. 1.26	Riža. 1.27

1.4.6. Newtonova jednadžba za neinercijalne referentne okvire, uzimajući u obzir sve sile, poprima oblik

gdje je sila inercije uslijed translatornog gibanja neinercijalnog referentnog okvira; I – dvije inercijske sile uslijed rotacijskog gibanja referentnog okvira; je ubrzanje tijela u odnosu na neinercijalni referentni okvir.

1.5. energija. Posao. Vlast.
Zakoni očuvanja

1.5.1. energija- univerzalna mjera razne forme kretanje i međudjelovanje svih vrsta materije.

1.5.2. Kinetička energija je funkcija stanja sustava, određena samo brzinom njegovog kretanja:

Kinetička energija tijela je skalarna fizikalna veličina jednaka polovici umnoška mase m tijela po kvadratu njegove brzine.

1.5.3. Teorem o promjeni kinetičke energije. Rad rezultantnih sila primijenjenih na tijelo jednak je promjeni kinetičke energije tijela, odnosno, drugim riječima, promjena kinetičke energije tijela jednaka je radu A svih sila koje djeluju na tijelo.

1.5.4. Odnos između kinetičke energije i količine gibanja:

1.5.5. Prisilni rad je kvantitativna karakteristika procesa izmjene energije između međusobno djelujućih tijela. Rad u mehanici .

1.5.6. Rad stalne sile:

Ako se tijelo giba pravocrtno i na njega djeluje stalna sila F, koji sa smjerom gibanja čini određeni kut α (sl. 1.28), tada se rad te sile određuje formulom:

,

Gdje F je modul sile, ∆r je modul pomaka točke djelovanja sile, je kut između smjera sile i pomaka.

Ako< /2, то работа силы положительна. Если >/2, tada je rad sile negativan. Pri = /2 (sila je usmjerena okomito na pomak), tada je rad sile jednak nuli.

Riža. 1.28	Riža. 1.29

Rad stalne sile F pri kretanju duž osi x na udaljenosti (sl. 1.29) jednaka je projekciji sile na ovoj osi pomnoženo s pomakom:

.

Na sl. 1.27 prikazuje slučaj kada A < 0, т.к. >/2 - tupi kut.

1.5.7. elementarni rad d A snaga F na elementarni pomak d r naziva se skalarna fizikalna veličina jednaka skalarnom umnošku sile i pomaka:

1.5.8. Rad promjenjive sile na dionici putanje 1 - 2 (Sl. 1.30):

Riža. 1.30

1.5.9. Instant Power jednak je obavljenom radu u jedinici vremena:

.

1.5.10. Prosječna snaga na određeno vrijeme:

1.5.11. Potencijalna energija tijelo u datoj točki je skalarna fizikalna veličina, jednak radu potencijalne sile pri pomicanju tijela iz ove točke u drugu uzeti kao nula referentne potencijalne energije.

Potencijalna energija određena je do neke proizvoljne konstante. To se ne odražava u fizikalnim zakonima, jer oni uključuju ili razliku potencijalnih energija u dva položaja tijela ili derivaciju potencijalne energije s obzirom na koordinate.

Stoga se potencijalna energija u određenom položaju smatra jednakom nuli, a energija tijela mjeri se u odnosu na taj položaj (nulta referentna razina).

1.5.12. Načelo minimalne potencijalne energije. Svaki zatvoreni sustav teži prijeći u stanje u kojem je njegova potencijalna energija minimalna.

1.5.13. Rad konzervativnih snaga jednaka je promjeni potencijalne energije

.

1.5.14. Teorem vektorske cirkulacije: ako je cirkulacija bilo kojeg vektora sile nula, tada je ta sila konzervativna.

Rad konzervativnih snaga duž zatvorene petlje L je nula(Slika 1.31):

Riža. 1.31

1.5.15. Potencijalna energija gravitacijske interakcije između masa m I M(Slika 1.32):

1.5.16. Potencijalna energija komprimirane opruge(Slika 1.33):

Riža. 1.32	Riža. 1.33

1.5.17. Ukupna mehanička energija sustava jednak je zbroju kinetičke i potencijalne energije:

E = E na + E P.

1.5.18. Potencijalna energija tijela na visokom h iznad zemlje

E n = mgh.

1.5.19. Odnos potencijalne energije i sile:

Ili ili

1.5.20. Zakon održanja mehaničke energije(za zatvoreni sustav): ukupna mehanička energija konzervativnog sustava materijalnih točaka ostaje konstantna:

1.5.21. Zakon očuvanja količine gibanja za zatvoreni sustav tijela:

1.5.22. Zakon održanja mehaničke energije i količine gibanja s apsolutno elastičnim središnjim udarom (slika 1.34):

Gdje m 1 i m 2 - mase tijela; a su brzine tijela prije udara.

Riža. 1.34	Riža. 1.35

1.5.23. Brzine tijela nakon savršeno elastičnog udara (slika 1.35):

.

1.5.24. Brzina tijela nakon potpuno neelastičnog središnjeg udara (sl. 1.36):

1.5.25. Zakon očuvanja količine gibanja kada se raketa kreće (Sl. 1.37):

gdje su i masa i brzina rakete; te masu i brzinu izbačenih plinova.

Riža. 1.36	Riža. 1.37

1.5.26. Meščerski jednadžba za raketu.

10. razred

Laboratorija #1

Definicija ubrzanja slobodnog pada.

Oprema: kuglica na niti, tronožac s kvačilom i prstenom, metar, sat.

Radni nalog

Model matematičkog njihala je metalna kuglica malog polumjera obješena na dugačku nit.

duljina njihala određena udaljenošću od točke ovjesa do središta lopte (prema formuli 1)

Gdje - duljina niti od točke ovjesa do mjesta gdje je kuglica pričvršćena za nit; je promjer lopte. Duljina konca mjereno ravnalom, promjer lopte - čeljust.

Ostavljajući nit napetom, kuglica se pomiče iz ravnotežnog položaja za udaljenost koja je vrlo mala u usporedbi s duljinom niti. Zatim se lopta ispušta bez guranja, au isto vrijeme se uključuje štoperica. Odredite vremensko razdobljet , pri čemu visak činin = 50 potpunih oscilacija. Pokus se ponavlja s druga dva njihala. Dobiveni eksperimentalni rezultati ( ) upisuju se u tablicu.

Mjerni broj

t , sa

T, s

g, m/s

Po formuli (2)

izračunati period titranja njihala, a iz formule

(3) izračunati akceleraciju tijela koje slobodno padag .

(3)

Rezultati mjerenja unose se u tablicu.

Iz rezultata mjerenja izračunajte aritmetičku sredinu i srednja apsolutna greška .Konačni rezultat mjerenja i proračuna izražava se kao .

10. razred

Rad u laboratoriju № 2

Proučavanje gibanja tijela bačenog vodoravno

Cilj rada: mjeri početnu brzinu tijela bačenog vodoravno, istražiti ovisnost dometa leta vodoravno bačenog tijela o visini s koje se počelo gibati.

Oprema: tronožac s rukavcem i stezaljkom, zakrivljeni padobran, metalna kugla, list papira, list karbonskog papira, visak, mjerna traka.

Radni nalog

Lopta se kotrlja niz zakrivljeni žlijeb, čiji je donji dio vodoravan. Udaljenosth od donjeg ruba žlijeba do stola treba biti 40 cm. Čeljusti stezaljke trebaju se nalaziti blizu gornjeg kraja žlijeba. Stavite list papira ispod žlijeba, pritišćući ga knjigom kako se ne bi pomicao tijekom pokusa. Označite točku na ovom listu viskom.A koji se nalazi na istoj vertikali s donjim krajem žlijeba. Otpustite loptu bez guranja. Zabilježite (otprilike) mjesto na stolu gdje će lopta pasti dok se kotrlja s padobrana i lebdi kroz zrak. Stavite list papira na označeno mjesto, a na njega - list karbonskog papira s "radnom" stranom prema dolje. Pritisnite te listove knjigom kako se ne bi pomicali tijekom pokusa. izmjeriti udaljenost od označene točke do točkeA . Spustite žlijeb tako da udaljenost od donjeg ruba žlijeba do stola bude 10 cm, ponovite pokus.

Nakon izlaska iz padobrana, kuglica se kreće po paraboli čiji je vrh na mjestu izlaska iz padobrana. Izaberimo koordinatni sustav, kao što je prikazano na slici. Početna visina lopte i domet leta povezani omjerom Prema ovoj formuli, smanjenjem početne visine za 4 puta, domet leta smanjuje se za 2 puta. Izmjerivši I možete pronaći brzinu lopte u trenutku odvajanja od padobrana prema formuli